Рассчитайте длину взлетной полосы, если взлетная скорость самолета 300 км/ч, а время разгона 40 с.

считаем движение равноускоренным, а начальную скорость равной нулю.

s = at²/2 = vt/2 = 300*40/(3600*2) = 1⅔ км

1. магнитная стрелка компаса располагается вдоль силовых линий магнитного поля земли. а если рядом магнитное поле более сильное чем поле земли (например от проводника с током) , то стрелка расположится вдоль силовых линий этого поля. 2. i = q/t. 25кл/3600с=0.0069а≈0.007а=7а 3. отличительной особенностью всех металлов является их высокая электропроводность. это обусловлено тем. что электроны внешней обиты в атоме металла могут легко покидать её и быть свободными в атомарно-молекулярной структуре металла. свободные электроны движутся, но не направленно, хаотически. если к концам металлического проводника приложить от источника тока разность электрических потенциалов (электродвижущую силу) , то под действием этой силы электроны устремляются от отрицательного электрода источника тока к положительному. при принудительном направленном движении внутри проводника свободные электроны сталкиваются с атомами. атомы приобретают от этих столкновений дополнительное увеличение амплитуды колебаний около своего среднего значения. это проявляется в эффекте превращения электрической энергии в тепловую; проводник разогревается.

1. уточним условие : заряд первой сферы q1 = +40 нкл заряд второй сферы q2 = +50 нкл 2. план решения: 1) выясним структуру поля, создаваемого сферами. 2) найдём напряжённость электрического поля, которое сферы в точке размещения заряда. 3) вычислим силу, действующую на пробный заряд q = +10 нкл по формуле f = q e 3. ход решения1) структура поля. симметрия . в электростатике существует, так называемая, теорема о единственности решения. эта теорема утверждает, что если однозначно задана объёмная плотность зарядов (в том числе точечные, линейные и поверхностные заряды), а так же потенциалы на проводниках, то о нахождении электростатического поля и потенциала имеет единственно решение. в нашем случае заряды равномерно "размазаны" по поверхности сфер, т.е. можно считать что задана равномерная поверхностная плотность заряда. если мы зафиксируем центр сфер, а потом начнём как угодно  вращать их, то распределение зарядов не изменится, а значит при произвольном повороте системы не изменится и картина силовых линий электростатического поля (и само поле тоже). говорят, что при повороте системы переходит сама в себя.  если мы найдём конфигурацию силовых линий, удовлетворяющую этому условию, то найдём и единственное решение . простая логика подсказывает, то силовые линии электростатического поля направлены вдоль радиуса сфер (центрально-симметричное поле). величина электрического поля зависит только от расстояния до центра сфер.  во всех других случаях и её решение при повороте само в себя не перейдёт. e   =  e(r) * r₀, здесь r₀  - единичный радиус  вектор, направленный от центра сфер к точечному заряду. 2) величина электростатического поля e(r). воспользуемся теоремой гаусса:   . поток вектора напряжённости электростатического поля через любую замкнутую поверхность пропорционален величине свободного заряда, содержащегося внутри этой поверхности. в нашем случае удобно взять сферическую поверхность радиусом r (большим чем радиус заряженных сфер). учтём, что на этой поверхности e(r) = const. тогда  здесь  ω - площадь выбранной нами  cферы. тогда имеем: 3) сила действующая на заряд.f = qe тогда f = qe(r) r₀ ответ в ньютонах.