Кубик начинает скользить с начальной скоростью ʋ = 5 м/с вверх по ледяной прямолинейной горке, наклоненной к горизонту под углом а = 45°. коэф¬фициент трения скольжения кубика о лед µ = 0, 2. через какой промежуток времени кубик вернется к основанию горки? а. 1, 34с; в. 1, 74с; д. 2, 04 с. б. 1, 54с; г. 1, 94 с;

Mas  =mg sina+f f=kn=k mgcosa mas=mg sina+kmgcosa a=g l=v*t-a*t^2/2; l=0; 0=v*t-at^2/2; t=0(не подходит) v=at делить на  2 а дальше подставляй тупо числа и всё

Fтр=150 кн=1,5 10⁵ h         2-й з-н ньютона:   m=150 т=1,5 10⁵ кг             fтр=ma=mv₀²/2s    ⇒     v₀²=2fтр*s/m; s=50 м                                 v₀=√2fтр*s/m; v=0                                       v₀=√ 2*1,5 10⁵*50/1,5 10⁵=10 м/с;                                   ответ: v₀ =10 м/с. v₀-?

Применим теорему о циркуляции вектора        для вычисления простейшего магнитного поля – бесконечно длинного соленоида, представляющего собой тонкий провод, намотанный плотно виток к витку на цилиндрический каркас (рис. 2.11).  рис. 2.11             соленоид можно представить в виде системы одинаковых  круговых токов с общей  прямой осью.             бесконечно длинный соленоид симметричен любой, перпендикулярной к его оси плоскости. взятые попарно (рис. 2.12), симметричные относительно такой плоскости витки поле, в котором вектор      перпендикулярен плоскости витка, т.е.  линии магнитной направление параллельное оси соленоида  внутри и вне его.  рис. 2.12             из параллельности вектора      оси соленоида вытекает, что  поле как внутри, так и вне соленоида должно быть однородным.             возьмём воображаемый прямоугольный контур 1–2–3–4–1 и разместим его в соленоиде, как показано на рисунке 2.13.             второй и четвёртый интегралы равны нулю, т.к. вектор      перпендикулярен направлению обхода, т.е    .             возьмём участок 3–4 – на большом расстоянии от соленоида, где поле стремится к нулю; и пренебрежём третьим интегралом, тогда  где      – магнитная индукция на участке   1–2 – внутри   соленоида,        – магнитная проницаемость вещества.             если отрезок 1–2 внутри соленоида, контур охватывает ток:  где  n  – число витков на единицу длины,  i  – ток в соленоиде (в проводнике).             тогда магнитная индукция  внутри соленоида:   ,  (2.7.1)              вне соленоида:     и    ,  т.е.    . бесконечно длинный соленоид аналогичен плоскому конденсатору – и тут, и там поле однородно и внутри.             произведение  ni  – называется  число ампер витков на метр.             у конца полубесконечного соленоида, на его оси магнитная индукция равна:   ,  (2.7.2)              практически, если длина соленоида много больше, чем его диаметр, формула (2.7.1) справедлива для точек вблизи середины, формула (2.7.2) для точек около конца.             если же катушка короткая, что обычно и бывает на практике, то  магнитная индукция в любой точке а,  лежащей на оси соленоида,  направлена вдоль оси (по правилу буравчика) и численно равна сумме индукций магнитных полей создаваемых в точке а всеми витками.  в этом случае имеем: ·        в точке, лежащей на середине оси соленоида магнитное поле будет максимальным:   ,  (2.7.3)  где  l  – длина соленоида,  r  – радиус витков. ·        в произвольной точке конечного соленоида (рис. 2.14) магнитную индукцию можно найти по формуле   ,  (2.7.4)   рис. 2.14             на рисунке 2.15 изображены силовые линии магнитного поля       :   а) металлического стержня; б) соленоида; в) железные опилки, рассыпанные на листе бумаги, помещенной над магнитом, стремятся вытянуться вдоль силовых линий; г) магнитные полюсы соленоида.