Сдинамометра равномерно перемещают бруок. чему равна сила трения скольжения между бруском и столом, если динамометр показывает 0, 5 н?

Думаю что если динамометр показывает 0,5 нсила трения скольжения между бруском и столом равна    0,5 н

Поскольку скорость мяча меньше с, для двух событий (удара по мячу и попадания мяча в окно) выполняется условие  l  = с, или s > 0. в системе отсчета к' величина   ' = 0, и поэтому величина s' была бы отрицательной, что несовместимо с условием s > 0. следовательно, системы отсчета, в которой оба события произошли бы одновременно, не существует. аналогично доказывается, что не существует и такой системы отсчета, в которой рассматриваемые события происходят в обратном порядке во времени, так как в такой системе отсчета следствие опережало бы причину (например, если после попадания мяча в окно игрок передумает бить по мячу).

На заряженную частицу в электростатическом поле действует кулоновская сила, которую можно найти, зная напряженность поля в данной точке: . эта сила сообщает ускорение где m — масса заряженной частицы. как видно, направление ускорения будет совпадать с направлением , если заряд частицы положителен (q > 0), и будет противоположно , если заряд отрицателен (q< 0). если электростатическое поле однородное ( = const), то ускорение a= const и частица будет совершать равноускоренное движение (при отсутствии других сил). вид траектории частицы зависит от начальных условий. если вначале заряженная частица покоилась или ее начальная скорость сонаправлена с ускорением , то частица будет совершать равноускоренное прямолинейное движение вдоль поля и ее скорость будет расти. если , то частица будет тормозиться в этом поле. если угол между начальной скоростью и ускорением острый 0 < α < 90° (или тупой), то заряженная частица будет двигаться по параболе. во всех случаях при движении заряженной частицы будет изменяться модуль скорости, а следовательно, и кинетическая энергия частицы. 1. заряженная частица влетает в магнитное поле со скоростью , направленной вдоль поля или противоположно направлению магнитной индукции поля . в этих случаях сила лоренца и частица будет продолжать двигаться равномерно прямолинейно. 2. заряженная частица движется перпендикулярно линиям магнитной индукции тогда сила лоренца , следовательно, и сообщаемое ускорение будут постоянны по модулю и перпендикулярны к скорости частицы. в результате частица будет двигаться по окружности , радиус которой можно найти на основании второго закона ньютона: отношение — называют удельным зарядом частицы. период вращения частицы то есть период вращения не зависит от скорости частицы и радиуса траектории. 3. скорость заряженной частицы направлена под углом к вектору. движение частицы можно представить в виде суперпозиции равномерного прямолинейного движения вдоль поля со скоростью и движения по окружности с постоянной по модулю скоростью в плоскости, перпендикулярной полю. радиус окружности определяется аналогично предыдущему случаю, только надо заменить на , то есть в результате сложения этих движений возникает движение по винтовой линии, ось которой параллельна магнитному полю. шаг винтовой линии направление, в котором закручивается спираль, зависит от знака заряда частицы. если скорость заряженной частицы составляет угол α с направлением вектора неоднородного магнитного поля, индукция которого возрастает в направлении движения частицы, тο r и h уменьшаются с ростом b. на этом основана фокусировка заряженных частиц в магнитном поле. если на движущуюся заряженную частицу помимо магнитного поля с индукцией действует одновременно и электростатическое поле с напряженностью , то равнодействующая сила, приложенная к частице, равна векторной сумме электрической силы и силы лоренца: . характер движения и вид траектории зависят в данном случае от соотношения этих сил и от направления электростатического и магнитного полей.