Во сколько раз время прохождения колеблющейся точкой первой половины амплитуды меньше чем, время прохождения второй половины? колебания происходят по закону x=asinwt

Sin(w*t1)=1/2 sin(w*t2)=1 wt1=arcsin(1/2)=pi/6 wt2=arcsin(1)=pi/2 (t2-t1)/t1=(wt2-wt1)/(wt1)=(pi/2-pi/6)/(pi/6)=(3-1)/(1)=2 ответ в 2 раза

Лабораторная работа 1-12 определение скорости звука в воздухе с электронного осциллографа студент цель работы: определить качественные характеристики звука; измерить скорость распространения звука. приборы и принадлежности: звуковой генератор, электронный осциллограф, лабораторная установка. теоретические основы. звук по своей сущности представляет собой волновой процесс, распространяющийся в среде в виде возмущения вещества и переносящий в различных направлениях энергию этих возмущений. самое простое описание имеет волновой процесс в форме гармонических колебаний состояния среды, распространяющихся в одном направлении. в воздухе такого рода возмущения среды представляет собой меняющиеся по гармоническому закону уплотнения и разрежения газа в направлении распространения звуковой волны. органами слуха они воспринимаются как звук определенной громкости (интенсивности) и тона (частоты). пусть некоторая частица o на оси ox (рис.1) является источником возмущений, меняющихся по гармоническому закону: ξ (0, t ) = a cos(ω ⋅ t ) . (1) эти колебания частицы в результате взаимодействия тотчас соседней частице, от нее – следующей частице и т.д. этот процесс распространения взаимодействий происходит с конечной скоростью v, вследствие чего произвольная частица на оси ox будет вовлечена в колебательное движение с запаздыванием на x время τ= ,т.е. колебания любой точки, расположенной на оси ox с такой же фазой колебаний, что и в точке o v запишутся в виде: ⎛ ω ⎞ ξ ( x, t ) = a cos⋅ ω (t − τ ) = a cos⎜ ω ⋅ t − x⎟ . (2) ⎝ v ⎠ в таком простейшем описании волнового процесса предполагается, что потерь энергии при передаче воздействий от одной частицы к другой нет, поэтому амплитуда колебаний a всех частиц среды одинакова. для описания волнового процесса распространение звука в воздухе заменим точечный источник колебаний на бесконечную плоскую мембрану, расположенную перпендикулярно оси ox в ее начале. v x = const ξ = ( 0, t ) x 0

Взаимодействие молекул. межмолекулярные силы имеют электромагнитную природу и сводятся к двум типам - притяжению и отталкиванию. эти силы являются короткодействующими и проявляются лишь на расстояниях, сравнимых с размерами молекул. силы притяжения и отталкивания быстро убывают с увеличением расстояния между молекулами, однако скорость их убывания различна. сила отталкивания преобладает на малых расстояниях и неограниченно растёт по мере приближения расстояния между центрами масс молекул r к некоторой величине d, которую можно рассматривать как эффективный диаметр молекул. сила притяжения уменьшается с увеличением r намного медленнее силы отталкивания, поэтому существует некоторое значение межмолекулярного расстояния r = r0, на котором силы отталкивания и притяжения компенсируют друг друга, так что результирующая сила межмолекулярного взаимодействия обращается в нуль. агрегатные состояния всякое вещество может находиться в трёх агрегатных состояниях: в твёрдом, жидком и газообразном. в газах средняя кинетическая энергия теплового движения молекул значительно превосходит потенциальную энергию их взаимодействия. в этом случае силы взаимодействия между молекулами весьма слабо влияют на характер их относительного движения, поскольку молекулы находятся на достаточно большом расстоянии друг от друга. по мере уменьшения температуры или при сжатии взаимодействие молекул начинает играть настолько существенную роль, что газ в конце концов переходит в конденсированное состояние - жидкость. в жидкости средняя энергия взаимодействия молекул примерно равна средней энергии теплового движения. тепловое движение нарушает связь между молекулами и приводит к перемещению их относительно друг друга внутри объёма жидкости. в связи с этим жидкость принимает форму сосуда, в который она помещена. под твердыми телами обычно подразумеваются кристаллы, характерной особенностью которых является регулярное расположение в них атомов или ионов. о совокупности точек, в которых расположены атомные ядра, говорят как о кристаллической решетке, а сами эти точки называют узлами решетки.