Определите длину проволоки из алюминия, если ее сопротивление 0, 1 ом и масса 54 г.

P=m/v v=m/p v=0.054/2700=0.00002   r=pl/s sl=0.00002   s=0.28lsl=0.0020.28l^2=0.00002 l^2=0.000071429 l=0.008451543 s=0.002366432

Конденсация —  это процесс, обратный процессу испарения. при конденсации молекулы пара возвращаются в жидкость. в закрытом сосуде жидкость и ее пар могут находиться в состоянии динамического равновесия, когда число молекул, вылетающих из жидкости, равно числу молекул, возвращающихся в жидкость из пара, т.е. когда скорости процессов испарения и конденсации одинаковы. такую систему называют двухфазной. пар, находящийся в равновесии со своей жидкостью, называют насыщенным. число молекул, вылетающих с единицы площади поверхности жидкости за одну секунду, зависит от температуры жидкости. число молекул, возвращающихся из пара в жидкость, зависит от концентрации молекул пара и от средней скорости их теплового движения, которая определяется температурой пара. отсюда следует, что для данного вещества концентрация молекул пара при равновесии жидкости и ее пара определяется их равновесной температурой. установление динамического равновесия между процессами испарения и конденсации при повышении температуры происходит при более высоких концентрациях молекул пара. так как давление газа (пара) определяется его концентрацией и температурой, то можно сделать вывод: давление насыщенного пара  р0  данного вещества зависит только от его температуры и не зависит от объема. поэтому изотермы реальных газов на плоскости (p, v) содержат горизонтальные участки, соответствующие двухфазной системе. при повышении температуры давление насыщенного пара и его плотность возрастают, а плотность жидкости уменьшается из-за теплового расширения. при температуре, равной критической температуре tкр  для данного вещества, плотности пара и жидкости становятся одинаковыми. при  т > ткр  исчезают различия между жидкостью и ее насыщенным паром. рассмотрим, что происходит, когда образец газа в состоянии, отмеченном точкой  а  на рис. 10.3, сжимается при постоянной температуре. вблизи точки  a  давление возрастает приблизительно по закону бойля. заметные отклонения от закона бойля начинают наблюдаться, когда объем становится соизмеримым со значением, указанным точкой  в. в точке  с  сходство с идеальным поведением полностью теряется, так как оказывается, что дальнейшее уменьшение объема не вызывает роста давления; это показано горизонтальной линией  cde.  исследование содержимого сосуда показывает, что сразу за точкой  с  появляется жидкость, и можно наблюдать две фазы, разделенные резко обозначенной границей — поверхностью раздела. поскольку при уменьшении объема газ конденсируется, он не оказывает сопротивления дальнейшему движению поршня. давление, соответствующее линии  cde, когда жидкость и пар находятся в равновесии, называется давлением пара жидкости при температуре опыта. 

ускорение при движении по окружности является векторной суммой тангенциального и нормального ускорений.

путь, пройденный при равноускоренном движении определяется как

s= v0*t+(a*t^2)/2, сопоставив   с пройденным путем можно определить начальную скорость v0*t=2t⇒v0=2 cм/с

и тангенциальное ускорение (a*t^2)/2=0,5t^2 ⇒a=1 cм/с^2

нормальное ускорение ац=v^2/r

к концу пятой секунды v=v0+a*t=2+1*5=7 cм/с⇒ац=7*7/7 =7 cм/с^2

т.к. ускорения перпендикулярны, то полное ускорение равно:

√(a^2+ац^2)=√(1+49)=√50=5√2 cм/с^2

так как путь указан в сантиметрах, то и размерность ускорения cм/с^2!