Свет падает на дифракционную решетку. определите расстояние между максимумом второго порядка и центральным максимумом, если длина волны света равна 300нм. расстояние от экрана до решетки 2 м. решетка имеет 100штр/мм.

Для решетки d*sina= л*k        k=2 при малых углах  sina=tga=h/l      l=2 м d*h/l= л*2 h= 2*л*l/d=2*300*10^-9*2/10^-5=12*10^-2=12 см

  капля - небольшой объём жидкости, ограниченный поверхностью, определяемой преимущественно действием сил поверхностного натяжения, а не внешних сил. форма и размер капли, отрывающихся от конца капиллярной трубки, зависят от диаметра трубки, поверхностного натяжения и плотности жидкости. с повышением температуры наблюдается уменьшение коэффициента поверхностного натяжения на границе капли. это вызвано тем, что с повышением температуры плотность пара над жидкостью возрастает ( усилению процесса испарения), а плотность жидкости уменьшается (хотя и не столь существенно, как для пара). например, плотность воды при 4°с 1000 кг/м³, а при 90°с только 965 кг/м³. поэтому, при низких температурах размер, а следовательно, и масса капли больше, чем при высоких.

1) законы изменения заряда, тока и напряжения в колебательном контуре: q = qo cos( ωt + φ ) ; i = q' = – qo ω sin( ωt + φ ) = – io sin( ωt + φ ) ; io = qo ω ; u = ф' = li' = – lqo ω² cos( ωt + φ ) = – lio ω cos( ωt + φ ) = – uo cos( ωt + φ ) ; uo = lio ω = lqo ω² ; ω = 1/√[lc] – известно из теории электромагнитных колебаний, uo = lio ω = lio/√[lc] = io√[l/c] ≈ 0.1 √[(8/1000)/(0.2/1 000 000)] ≈ 20 в ; 2) из теории электромагнитных колебаний известно, что: t = 2π√[lc] ; в данном случае: tmax = 2π√[lcmax] ≈ 2π√[ ( 5 / 1 000 000 ) ( 5 / 1 000 000 ) ] ≈ ≈ 10 π / 1 000 000 ≈ 31.4 мкс ; сmin в 100 раз меньше, а поскольку у периода зависимость от ёмкости квадратно-радикальная, то минимальный период будет в √100=10 раз меньше: tmin = 3.14 мкс ; диапазон изменения периода : 3.14—31.4 мкс .