Человек находится в свете уличного фонаря и отбрасывает на земле тень, длина которой равна 1, 5 м. переместившись в направлении от фонаря, он стал отбрасывать тень, длина которой составила 2 метра. определите высоту столба, на котором закреплен фонарь, если рост человека равен 1, 8 м, а его перемещение составляет 1 м.

Это на обычные построение высота столба одна и та же, и высота человека, свет от фонаря, касаясь головы человека(его рост) подоет на землю, мы имеем подобные треугольники по трём углам(один 90 градусов, так как столб и человек имеют перпендикулярное положение, свет движеться по гипотенузе, угол подения одинаков, то и тратий угол одинаков, так как сумма трёх углов плоского треугольника равна 180 градусов из подобия треуглольников, пусть х=высота столба, а у=расстояние от столба до конца тени человека получаем пропорцию во втором случае тень выросла на полметра, и человек переместился на 1 м, тоесть в пропорции у==> y+1+0,5 (2-1,5=0,5); получаем пропорцию во втором случае имеем систему уравнений, с двумя уравнениями и двумя неизвестными, необходимо найти х вісота столба 5,4 м( вс’ проверил, все

19%

Объяснение:

Дано:                          СИ

N=14,7 кВт                14700 Вт

m=500 т                    500000 кг

h=2 м

t=1 ч                            3600 с   

g=10 Н/кг

Найти:

η=? %

Решение

Найдём КПД (η) по формуле:

η=Ап/Аз×100%, где

Ап - полезная работа, являющаяся частью затраченной работы, Дж;

Аз - затраченная (полная) работа, Дж.

Полезная работа вычисляется по формуле:

Ап=mgh, где

m - масса тела, кг;

g - ускорение свободного падения, Н/кг

h - высота над уровнем земли, м;

Затраченная работа вычисляется по формуле:

Аз=Nt, где

N - мощность, Вт;

t - время, с.

η=Ап/Аз×100%=mgh÷Nt×100%

Подставим числовые значения:

η=(500000×10×2)/(14700×3600)×100%=10000000/52920000 × 100%=0,19×100%=19%

ОТВЕТ: КПД составляет 19%

Сплошной спектр, непрерывный спектр, спектр электромагнитного излучения, распределение энергии в котором характеризуется непрерывной функцией частоты излучения [j(n)] или длины его волны [f(l), см. Спектры оптические]. Для С. с. функция (j(n) [или f(l)] слабо изменяется в достаточно широком диапазоне n (или l), в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда j(n) имеет при дискретных значениях частоты n = n1, n2, n3,... выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. В оптической области при разложении света спектральными приборами С. с. получается в виде непрерывной полосы (при визуальном наблюдении или фоторегистрации; см. рис.) или плавной кривой (при фотоэлектрической регистрации). С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с., охватывающего весь диапазон частот и характеризуемого вполне определённым спектральным распределением энергии, является спектр равновесного излучения. Он характеризуется Планка законом излучения.

 В некоторых случаях возможны наложения линейчатого спектра на сплошной.

 Например, в спектрах Солнца и звёзд на С. с. испускания могут накладываться как дискретный спектр поглощения (фраунгоферовы линии), так и дискретный спектр испускания (в частности, спектральные линии испускания атома водорода).

 Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из которых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней (к непрерывном у энергетическому спектру). Примером может служить С. с. атома водорода, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с различными значениями квантового числа n и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границы ионизации (свободносвязанные переходы, см. рис. 1, б в ст. Атом); в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное), в испускании — рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное). При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискретных уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы).

 С. с. могут получаться для многоатомных молекул при переходах между совокупностями близких дискретных уровней энергии в результате наложения очень большого числа спектральных линий, имеющих конечную ширину. При недостаточной разрешающей применяемых спектральных приборов могут получаться кажущиеся С. с., в которых линейчатая или полосатая структуры спектров сливаются в С. с.