Скорость автомобиля за 10 с. уменьшилось с 10 до 6м/с, с каким ускорением двигался автомобиль?

A= v2-v1/t= 6-10/10= -4/10= -0,4 м/с^2

Для сравнения нужно определить какое кол-во теплоты выделится в обоих случаях. 1-ый случай: когда остывает уголёк он выделит кол-во теплоты равное: дж где c - удельная теплоёмкость угля (дж/кг·°с) (табличное значение);   m₁ - масса уголька (кг); t - конечная температура уголька, в условии сказано до комнатной температуры ~20°c. 2-случай: остывает кастрюля с водой и выделяет кол-во теплоты равное:   дж где с - удельная теплоёмкость воды (дж/кг·°с) (табличное значение);   m₂ - масса воды в кастрюле; t - комнатная температура; t₀ - будем считать что вода закипела т.е. температура равна 100°с. подведём итоги: согласно условию получается что уголёк выделит больше кол-ва теплоты.  если  то можно предположить что, если масса воды будет больше в 4 раза больше массы уголька, что вполне вероятно, то они выделят одинаковое кол-во теплоты.

    рассмотрим твердое тело, как некую систему (рис. 6.1), состоящую из  n   точек ( m1 ,  m2 ,   m n );     – радиус-вектор i-й точки, проведенный из точки  о   – центра неподвижной инерциальной системы отсчета.              введем обозначения:     – внешняя сила, действующая на  i -ю точку,    – сила действия со стороны  k -й точки на  i-ю.   рис. 6.1            запишем основное уравнение динамики для точки (см. п. 3.6): умножим обе части этого уравнения векторно на  : знак производной можно вынести за знак векторного произведения (и знак суммы тоже), тогда             векторное произведение вектора    точки на её импульс называется  моментом импульса   (количества движения)    этой точки относительно точки  о.   .  (6.1.1)  эти три вектора образуют правую тройку векторов, связанных «правилом буравчика» (рис. 6.2).   рис. 6.2             векторное произведение  , проведенного в точку приложения силы, на эту силу, называется  моментом силы  :   .  (6.1.2)              обозначим   li  – плечо силы   fi , (рис. 6.3).  учитывая тригонометрическое  тождество ,  получаем   .  (6.1.3)    рис. 6.3c учетом новых обозначений:   .  (6.1.4)  запишем систему  n   уравнений для всех точек системы и сложим их левые и правые части: здесь сумма производных равна производной суммы: где    – момент импульса системы,    – результирующий момент всех внешних сил относительно точки о.              так как ,     то       отсюда получим основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг точки.   .  (6.1.5)  момент импульса системы является основной динамической характеристикой вращающегося тела.  сравнивая это уравнение с  основным уравнением динамики поступательного движения  (3.6.1), мы видим их внешнее сходство.