При увеличении массы каждого из взаимодействующих тел в 2 раза сила всемирного

Увеличится в 4 раза,

    рассмотрим твердое тело, как некую систему (рис. 6.1), состоящую из  n   точек ( m1 ,  m2 ,   m n );     – радиус-вектор i-й точки, проведенный из точки  о   – центра неподвижной инерциальной системы отсчета.              введем обозначения:     – внешняя сила, действующая на  i -ю точку,    – сила действия со стороны  k -й точки на  i-ю.   рис. 6.1            запишем основное уравнение динамики для точки (см. п. 3.6): умножим обе части этого уравнения векторно на  : знак производной можно вынести за знак векторного произведения (и знак суммы тоже), тогда             векторное произведение вектора    точки на её импульс называется  моментом импульса   (количества движения)    этой точки относительно точки  о.   .  (6.1.1)  эти три вектора образуют правую тройку векторов, связанных «правилом буравчика» (рис. 6.2).   рис. 6.2             векторное произведение  , проведенного в точку приложения силы, на эту силу, называется  моментом силы  :   .  (6.1.2)              обозначим   li  – плечо силы   fi , (рис. 6.3).  учитывая тригонометрическое  тождество ,  получаем   .  (6.1.3)    рис. 6.3c учетом новых обозначений:   .  (6.1.4)  запишем систему  n   уравнений для всех точек системы и сложим их левые и правые части: здесь сумма производных равна производной суммы: где    – момент импульса системы,    – результирующий момент всех внешних сил относительно точки о.              так как ,     то       отсюда получим основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг точки.   .  (6.1.5)  момент импульса системы является основной динамической характеристикой вращающегося тела.  сравнивая это уравнение с  основным уравнением динамики поступательного движения  (3.6.1), мы видим их внешнее сходство.

Над поверхностью жидкости всегда есть пары этой жидкости, которые образуются из-за ее испарения. за счет диффузии часть молекул пара возвращается обратно в жидкость.  если число частиц, жидкость за единицу времени, больше числа частиц, возвращающихся в жидкость за тот же промежуток времени, то пар называется  ненасыщенным .  если число частиц, жидкость за единицу времени, равно числу частиц, возвращающихся в жидкость за тот же промежуток времени, то пар называется  насыщенным . при этом говорят, что пар находится в  динамическом равновесии   со своей жидкостью. такая ситуация возможна, если, например, ограничить объем над поверхностью воды. тогда испарение может происходить только до определенного предела.