Автомобиль m=2000кг начинает разгоняться в течение 10с он преобретает скорость 43, 2км/ч опредилите величину импульса, величину действующей силы

Скорость в систему си 43.2км/ч=12м/c импульс p=mv p=2000*12 p=24000 кг * м/c a=12/10 a=1.2 м/c^2 f=ma f=2000*1.2 f=2400н или 2.4 кн

имеем  

емкость изменяется от  c₁= 50 пф =  50·10⁻¹²  ф до  c₂= 500 пф =  500·10⁻¹²  ф

индуктивность l=  2 мкгн = 2·10⁻⁶  гн

частота колебательного контура определяется по формуле:

f=1/(2π·√(lc))

тогда,

f₁=1/(2π·√(lc₁)) = 1/(2·3,14·√(2·10⁻⁶·50·10⁻¹²  )) ≈  0,16·10⁸ = 16·10⁶ (гц) или 16 мгц

f₂=1/(2π·√(lc₂)) =  1/(2·3,14·√(2·10⁻⁶·500·10⁻¹²  ))  ≈ 0,05·10⁸ = 5·10⁶(гц)  или 5 мгц

диапазон волн рвботы приемника от  5 мгц до  16 мгц

 

ответ:   от  5 мгц до  16 мгц

 

 

Уравнение больцмана описывает эволюцию во времени (t) функции распределения плотности f(x, p, t) в одночастичном фазовом пространстве, где x и p — координата и импульс соответственно. распределение определяется так, что пропорционально числу частиц в фазовом объёме d³x d³p в момент времени t. уравнение больцмана здесь f(x, t) — поле сил, действующее на частицы в жидкости или газе, а m — масса частиц. слагаемое в правой части уравнения добавлено для учёта столкновений между частицами и называется интегралом столкновений. если оно равно нулю, то частицы не сталкиваются вовсе. этот случай часто называют одночастичным уравнением лиувилля. если поле сил f(x, t) заменить подходящим самосогласованным полем, зависящим от функции распределения , то получим уравнение власова, описывающее динамику заряженных частиц плазмы в самосогласованном поле. классическое же уравнение больцмана используется в плазмы, а также в и металлов (для описания кинетических явлений, то есть переноса заряда или тепла, в электронной жидкости). в гамильтоновой механике уравнение больцмана часто записывается в более общем виде , где l — оператор лиувилля, описывающий эволюцию объёма фазового пространства и c — оператор столкновений. нерелятивистская форма l а в общей теории относительности