Какое давление на дно сосуда оказывает слой керосина высотой 0.6.м.

P= po * g * h  po - плотность жидкости ( для керосина 800 кг / м³ )  g - ускорение свободного падения ( 10 н / кг )  h - высота ( 0,6 м )  p = 800 * 10 * 0,6 = 4800 па 

1)гидравлические прессы, широко применяются в промышленности, в слесарных работах и при ремонте различной автомобильной техники2) сосуды, имеющие  соединяющую их часть, заполненную покоящейся жидкостью, называют сообщающимися.

устройство водопровода.

на башне устанавливается большой бак с водой (водонапорная башня). от бака идут трубы с целым рядом ответвлений, вводимых в дома. концы труб закрываются кранами.

шлюзы.

шлюзы рек и каналов также работают по принципу сообщающихся сосудов.

3)давление жидкости зависит от ее плотности и высоты столба жидкости.

4)  давление, производимое на жидкость или газ, передается в любую точку без изменений во всех направлениях.

5)  давление - величина, равная отношению силы, действующей перпендикулярно поверхности, к площади этой поверхности.

согласно  второму закону ньютона  для системы из  n  частиц:

dp→dt=f→,{\displaystyle {\frac {d{\vec {p}}}{dt}}={\vec {f}},}

где  p→{\displaystyle {\vec {p}}}  импульс системы

p→=∑n=1np→n,{\displaystyle {\vec {p}}=\sum _{n=1}^{n}{\vec {p}}_{n},}

а  f→{\displaystyle {\vec {f}}}  — равнодействующая всех сил, действующих на частицы системы

f→=∑k=1n  f→kext+∑n=1n∑m=1n  f→n,m,m≠n,(1){\displaystyle {\vec {f}}=\sum _{k=1}^{n}\ {\vec {f}}_{k}^{ext}+\sum _{n=1}^{n}\sum _{m=1}^{n}\ {\vec {f}}_{n,m},\qquad m\neq n,\qquad \qquad (1)}

здесь  f→n,m={\displaystyle {\vec {f}}_{n,m}=}  — равнодействующая сил, действующим на  n-ю частицу со стороны  m-ой, а  f→kext{\displaystyle {\vec {f}}_{k}^{ext}}  — равнодействующая всех внешних сил, действующих  k-ю частицу. согласно  третьему закону ньютона, силы вида  f→n,m{\displaystyle {\vec {f}}_{n,m}}  и  f→m,n{\displaystyle {\vec {f}}_{m,n}}  будут равны по абсолютному значению и противоположны по направлению, то есть  f→n,m=−f→m,n.{\displaystyle {\vec {f}}_{n,m}=-{\vec {f}}_{m,n}.}. поэтому вторая сумма в правой части выражения (1) будет равна нулю, и получаем, что производная импульса системы по времени равна векторной сумме всех внешних сил, действующих на систему:

dp→dt=∑k=1n  f→kext(2).{\displaystyle {\frac {d{\vec {p}}}{dt}}=\sum _{k=1}^{n}\ {\vec {f}}_{k}^{ext}\qquad \qquad (2).}

внутренние силы исключаются третьим законом ньютона.

для систем из  n  частиц, в которых сумма всех внешних сил равна нулю

∑k=1n  f→kext=0,{\displaystyle \sum _{k=1}^{n}\ {\vec {f}}_{k}^{ext}=0,}

или для систем, на частицы которых не действуют внешние силы  f→kext=0,{\displaystyle {\vec {f}}_{k}^{ext}=0,}  (для всех k от 1 до n), имеем

ddt∑n=1np→n=0.{\displaystyle \qquad {\frac {d}{dt}}\sum _{n=1}^{n}{\vec {p}}_{n}=0.}

как известно, если производная от некоторого выражения равна нулю, то это выражение есть постоянная величина относительно переменной дифференцирования, а значит:

∑n=1np→n=const→{\displaystyle \sum _{n=1}^{n}{\vec {p}}_{n}={\overrightarrow {\mathrm {const} }}\qquad }  (постоянный вектор).

то есть суммарный импульс системы из  n  частиц, где  n  любое целое число, есть величина постоянная. при  n=1  получаем выражение для одной частицы. таким образом, следует вывод[1]:

если векторная сумма всех внешних сил, действующих на систему, равна нулю, то импульс системы сохраняется, то есть не меняется со временем.