Два проводника сопротивлениями 3 и 10 ом соединены параллельно. за некоторое время во втором проводнике выделилось количество теплоты равное 300 дж. какое количество теплоты выделилось за это же время в первом проводнике?

        2                                                                 2

q=u r/t           от сюда выражаем           u t=q2 x r2=300дж x10 oм=3000

q1=3000: 3=1000дж

 

 

 

 

 

 

 

Работа, совершается двигателем против силы сопротивления, т.е.  а = fсопр * s = k*м*g*s  s - пройденный путь  k - коэффициент сопротивления движению  м - масса автомобиля  кпд автомобиля равен отношению работы двигателя a к теплоте сгорания топлива q:   кпд = а/q = a/(q*m) = a/(q*p*v) = k*m*g*s/(q*p*v)  откуда объем топлива равен  v = k*m*g*s/(q*p*кпд)  q - удельная теплота сгорания топлива  p - плотность топлива  m - масса топлива

Теорема о циркуляции магнитного поля — одна из теорем классической электродинамики, сформулированная андре мари ампером в 1826 году. в 1861 году джеймс максвелл снова вывел эту теорему, опираясь на аналогии с гидродинамикой, и обобщил ее (см. ниже). уравнение, представляющее собой содержание теоремы в этом обобщенном виде, входит в число уравнений максвелла. (для случая постоянных электрических полей — то есть в принципе в магнитостатике — верна теорема в первоначальном виде, сформулированном ампером и в статье первым; для общего случая правая часть должна быть дополнена членом с производной напряженности электрического поля по времени — см. ниже). теорема гласит[1]: циркуляция магнитного поля постоянных токов по всякому замкнутому контуру пропорциональна сумме сил токов, пронизывающих контур циркуляции. эта теорема, особенно в иностранной или переводной , называется также теоремой ампера или законом ампера о циркуляции (. ampère’s circuital law). последнее название подразумевает рассмотрение закона ампера в качестве более утверждения, чем закон био — савара — лапласа, который в свою очередь рассматривается уже в качестве следствия (что, в целом, соответствует современному варианту построения электродинамики). для общего случая (классической) электродинамики формула должна быть дополнена в правой части членом, содержащим производную по времени от электрического поля (см. уравнения максвелла, а также параграф «обобщение» ниже). в таком дополненном виде она представляет собой четвёртое уравнение максвелла в интегральной форме.