При наблюдении дифракционной картины от узкой щели, на которую падает узкий пучок монохроматического света с длиной волны 470 нм оказалось, что 9-й дифракционный максимум отстоит от центрального на 2.8 см. определить расстояние от щели до экрана, если ширина щели составляет 240 мкм.

Решение задачи смотрите в прикрепленном документе.

1)Масса-это мера инертности,а сила тяжести-это сила,приложенная к центру тяжести тела или вес тела,если тело покоится или движется равномерно и прямолинейно. 2)Для 3-его шара сила тяжести больше,так у него большая масса,а мы знаем,что F=mg,следовательно чем больше масса тела,тем больше сила его притяжения к Земле. 3)Вес тела-это сила упругости,сила тяжести-это сила,с которой все тела притягиваются к Земле.Вес-это сила тяжести,если тело движется равномерно или покоится,как я уже и сказал. 4)P 1 гири=mg=2*10=20 H,P 2 гири=mg=5*10=50 H(вес тела расчитывается в данном случае как сила тяжести).Вес второй гири больше веса первой гири в 2,5 раза (50-20). 5)Все тела падают на Землю под действием силы тяжести и мяч,брошенный горизонтально,не исключение!

Рассмотрим подзадачу слева. Разложим компоненты скорости первого шарика на касательную и нормальную по отношению к левой грани составляющие. Соударение меняет знак нормальной составляющей, оставляя касательную неизменной.

Пока шарик летит от первого соударения до второго, он полностью теряет касательную составляющую. Поэтому он, во второй раз падая на призму строго нормально, отражается в противоположном направлении и проходит свою траекторию в обратном направлении.

Найдем при каком угле это возможно. Введем систему координат, связав начало координат с ребром призмы, лежащим на столе, ось икс направим вдоль грани вверх, ось игрек - перпендикулярно грани, наружу. Начало координат лежит пусть на столе. Пусть острый угол при основании призмы равен альфа, тогда



Где v0x и v0y - касательная и нормальная составляющая скорости шарика ПОСЛЕ первого удара. Нам нужно, чтобы при каком-то τ обе вышенаписанные функции занулились  (шарик ударяется о призму в тот момент, когда полностью погашена касательная компонента). Имеем



Левый угол найден.

Рассмотрим подзадачу справа. Ее удобнее решать "с конца", воспользовавшись принципом обратимости в механике. Итак, пусть шарик падает сверху на призму, имея какую-то начальную скорость. Опять-таки, упругое соударение изменит его нормальную проекцию скорости, но не касательную. Введем ось икс вдоль грани вниз, игрек перпендикулярно грани наружу, начало координат в месте падения шарика. Пусть острый угол при основании равен бета. Имеем



Опять-таки, время полета найдется из условия y(t) = 0. При этом мы точно знаем, что проекции скоростей в конце полета должны быть такими, чтобы после второго отражения шарик поехал горизонтально влево. А это произойдет когда скорость в конце будет направлена под углом бета к введенной оси икс. Итак



Ну угол при вершине найдем как