Определите внутреннюю энергию 5 кг аммиака nh3 при температуре 340 к

u=5/2*m/m*r*t= 2.5*5*8.31*340/0.017=415500 дж 

 

•чертеж в приложении. довольно стандартная, если не учитывать, что направление архимедовой силы - не вертикальное, и в данном случае ее значение нужно искать как вес вытесненного бензина • проведем мысленный эксперимент: подвесим "шар" бензина к пружинке динамометра. тогда сила f, возникающая в этой пружинке, будет численно равна по 3 закону ньютона весу нашего шара, и, соответственно, архимедовой силе • написав уравнение динамики для нашего шара в проекции на вертикальную ось, получим: ○ f = (p(б) v g)/cosα = fa, где p(б) - плотность бензина, v - объем шара (я сейчас припомнил, что у нас в фигурирует пробка, но ничего) • соответственно, проекции архимедовой силы на горизонтальную и вертикальную оси равны: ○ fa(x) = p(б) v g ○ fa(y) = p(б) v g tgα • напишем уравнения для горизонтальной и вертикальной осей для нашей пробки: ○ tcosα + p(б) v g = p(п) v g, где p(п) - плотность пробки ○ tsinα + p(б) v g tgα = p(п) v  a • выражая силу натяжения нити и приравнивая выражения, получаем: ○ cosα (p(п) v a - p(б) v g tgα) = sinα (p(п) v g - p(б) v g) • дeлим обе части на cosα. после этого нетрудно получить ответ: ○ tgα = a/g

1. структура электростатического поляв силу симметрии , электростатическое поле является центрально-симметричны. т.е.  r ₀ - единичный радиус-вектор от заряда к произвольной исследуемой точке пространства. и её решение инвариантна к повороту (как картинку "ни крути" вокруг заряда, условие и её решение не изменится). 2. поле при отсутствии шаракогда у нас есть только точечный заряд модуль напряженности электростатического поля  . потенциал электростатического поля связан с его напряженностью уравнением: интегрирование ведётся по произвольному пути между точками 1 и 2. отступление: если домножить уравнение на пробный заряд, то получим определение потенциальной энергии. правый ингтеграл в этом случае будет работой, совершенной полем над пробным зарядом. в нашем случае удобно интегрировать вдоль радиальных линий замечание:   потенциал определяется всегда с точностью до аддитивной постоянной, поэтому во всех всегда выбирается, так называемое, условие нормировки. в  разных оно выбирается по разному, но в данного типа принято  брать потенциал бесконечно удаленной точки равным нулю  подставим в эту формулу найденное поле: получили известный результат. выразим из этого результата заряд q. 3. поле при добавлении шара.для поиска величины напряженности воспользуемся теоремой гаусса. поток вектора напряженности электростатического поля через любую замкнутую поверхность пропорционален величине свободного заряда, находящегося внутри этой поверхности. выберем в качестве такой поверхности сферу радиусом r. в силу структуры поля  e(r) = const. теперь рассмотрим отдельные участки: 1) участок 0 < r < 3r 2) участок 3r< r< 4r e(r) = 0 - электростатического поля внутри идеальных  проводников не существует. если предположить противное, то начнётся движение зарядов и это уже не статика. : ) 3) участок r > 4r 4q - суммарный заряд внутри сферы радиусом r. аналогично рассчитаем потенциал. подставляем в это выражение найденное ранее q и имеем: что стоит отметить? 1)  потенциал функция непрерывная. если знать, что подобные симметричные структуры поля аналогичные точечным , то решается в уме. т.е. мы ищем потенциал на внешней границе шара как потенциал точечного заряда 4q, на внутренней границе он такой же. ищем разность потенциалов между внутренней границей и точкой a в поле точечного заряда q.   складываем результаты. 2) несмотря на то, что заряд 3q на шаре поле внутри шара не создаёт, он увеличивает потенциал точек внутри полости, т.к. создаёт дополнительное поле вне шара. потенциал - это работа по перемещению точечного заряда из бесконечности в данную точку. больше поле вне шара - больше работа. 3) разность потенциалов зависит только от локального поля (поля по в окрестности пути, соединяющего две точки). сам потенциал зависит от структуры всего поля.