На сколько удлинится пружина жёсткостью 200н/м, если к ней подвесили тело массой 5 кг

дано:                               решение

g=10h\кг

k=200 h\м                   f=k дельта l

m=5 кг                      f=mg

дельта l (x) -?             mg=k дельта l

длета l=mg\k

дельта l=50\200=0.25

Средняя квадратичная скорость молекулv=sqrt(3rt/µ) µ молярная масса  молекулы кислорода  o2    32      г/моль µ молярная масса  молекулы азота    n2      28                г/моль r универсальная газовая постоянная  8.31  дж/к мольдля кислорода v=sqrt(3r*t/32)для азота v=sqrt(3r*(100+273)/28) sqrt(3r*t/32)=sqrt(3r*373/28) t/32=373/28 т=32*373/28=426.28571428571428571428571428571=426 к

Задача расчета дифракционной картины так же, как и расчет интерференционной картины - это нахождение положения максимумов и минимумов интенсивности света. Математический решение этой задачи достаточно сложно. Мы с ним познакомимся позже. А теперь рассмотрим графоаналитический метод зон Френеля. Он основан на принципе Гюйгенса-Френеля, который имеет следующие три положения.

1. Любое точечный источник света S можно заменить эквивалентной ему системой вторичных источников, расположенных по произвольной замкнутой поверхности, охватывающей этот источник. Для удобства выбирают поверхность, которая совпадает с одной из волновых поверхностей. Тогда все вторичные источники будут иметь одинаковую фазу и будут когерентными.

2. Если вторичные источники выбраны на одной волновой поверхности, то интенсивность вторичного излучения одинаковых по площади участков одинакова.

3. Вторичное излучение рас в сторону внешней нормали к поверхности, то есть в сторону ее выпуклости. При этом с увеличением угла между нормалью и направлением излучения его интенсивность уменьшается (рис.3.12).

Расчет дифракционной картины по рассматриваемом метода основан на разбиении волновой поверхности (поверхности вторичных источников) на зоны Френеля так, чтобы излучение от соответствующих точек соседних зон приходило в точку наблюдения Р в противофазе, т.е. чтобы разность хода от них равнялась.

В этом случае соседние зоны будут друг друга ослаблять. Поэтому очевидно, когда в точку наблюдения придет излучения от парного количества зон Френеля будет минимальная интенсивность, если же от нечетной будет максимум (одна зона окажется компенсированной). Так, если между источником S и точкой наблюдения Р, которые находятся на расстоянии a + b = 2м посередине поставить непрозрачный эк-ран с отверстием радиусом 0,5 мм, то останется открытой только первая зона Френеля и интенсивность будет равна 1о, т.е. возрастет в 2 раза по сравнению с выражением (3.19).

Дальнейшее увеличение интенсивности (суммы ряда (3.19)) можно достичь, если поставить экран, который бы пропускал излучение только от четных или нечетных зон, т.е. через одну. Тогда излучения будут иметь одинаковую фазу и будут усиливать друг друга.

Еще больший рост суммы (3.19) можно достичь, если поменять знак в приложениях через один, т.е. изменить фазу излучения на противоположную через одну зону. Этого можно достичь, пропуская излучение от этих зон через оптическую среду с другим показателем преломления, чем от остальных зон. Можно подобрать такую толщину, чтобы оптическая разность хода составила половину длины волны. Тогда в точку наблюдения придут вторичные лучи от всех зон в одинаковой фазе и интенсивность еще больше вырастет.