Две пружины одной и той же длины, жесткость которых k1 и k2 соответственно, соединены или последовательно, или параллельно. каково отношение жесткости системы из двух пружин, соединенных последовательно, к жесткости системыэтих пружин при их параллельном соединение?

Рассмотрим абсолютно соударение двух тел: mv²/2 + mv²/2 = mu²/2 + mu²/2 , где v и u – знаковые проекции скоростей большого тела до и после соударения, а v и u – знаковые проекции скоростей до и после соударения малого тела. mv + mv = mu + mu ; m ( v² – u² ) =   m ( u² – v² ) ; m(v–u) = m(u–v) ; v + u = u + v ; v–v = –(u–u) ; |v–v| = |u–u| – итак, мы пришли к замечательному выводу: модуль скорости малого тела относительно большого точно сохраняется. к этому же выводу можно прийти и простыми рассуждениями, если перейти временно в инерциальную систему центра масс сцм. в сцм общий импульс равен нулю, т.е. модули скоростей двухчастной системы пропорциональны друг другу, а энергия сохраняется. иначе говоря, энергия, пропорциональная сумме квадратов скоростей частей системы, а значит и просто – пропорциональная квадрату скорости любой из частей системы сохраняется! стало быть, после соударения должны сохраниться и модули скоростей частей системы в сцм. а раз скорости относительно сцм после соударения сохраняются по модулю и всё так же остаются противоположными, то значит их скорость относительно друг друга по модулю – точно сохраняется. итак, после абсолютно удара шайбы об уступ: скорости, как доски, так и шайбы – скачкообразно изменятся, однако скорость шайбы относительно доски точно сохранится по модулю и развернётся. будем считать, что движение шайбы всё время происходит в неинерциальной системе отсчёта, связанной с доской. для этого разберёмся, как параметры лабораторной системы (лсо) – связаны с нашей неинерциальной. в лсо движение шайбы происходит с ускорением a = –μg , при этом доска движется с противоположным ускорением [m/m]μg . таким образом, в неинерциальной со, связанной с доской (далее сод) ускорение шайбы: v' = –μg(1+m/m) ; когда скорость шайбы в сод мгновенно разворачивается, сохраняясь по модулю – одновременно так же мгновенно разворачивается и ускорение в сод. таким образом, в сод – шайба всё время движется с одним и тем же ускорением v' = –μg(1+m/m), всегда направленным против скорости, которая изменяется без скачков по модулю (скачок отскока мы «сшили»). в таком случае, поскольку всё происходит на длине s, не более чем 2l – справедлива кинематическая связь: v²–0² = 2s|v'|< 2*2l|v'| ,     разность квадратов краевых скоростей равна удвоенному произведению ускорения и пути. v² < 4lμg (1+m/m) ; v < 2√[lμg(1+m/m)] ; vmax = 2√[lμg(1+m/m)] ≈ 2√[0.1g(1+110/500)] ≈ 2√[0.1g(61/50)] ≈ ≈ 2√[12.2g/100] ≈ 2√[121/100] ≈ 2*11/10 ≈ 2.2 м/с ; хотя, вообще-то если посчитать на калькуляторе, в соответствии с обоими требованиями «до двух знаков после запятой» и «g = 10 м/с2», то: vmax = 2√[lμg(1+m/m)] ≈ 2√[1+110/500] ≈ 2.21 м/с .

P*v=(m/m)*r*t где m - масса газа, m-молекулярная масса, p - давление, v - объем, t - абсолютная температура в кельвинах, r - универсальная газовая постоянная. p · v = (m / m) · r*t где m - масса газа, м - молекулярная масса, р - давление, v - объем, т - абсолютная температура в градусах кельвина, r - универсальная газовая постоянная для начала переведем температуру из градусов целтсия в градусы кельвина, значит t1=15+273=298 t2=0+273=273 теперь найдем объем: v1=40*10^(-3) ищем отношение m/m=(p*v1)/(r*t1) теперь, согласно уравнению менделеева-клайперона, находим объем для н.у.(нормальные условия) v=((m/m)*r*t)/p2 подставляем отношение, получаем, что v=*v1)/(r*t1))*r*t2)/p2 подставляем значения, получаем, что v=*40*10^(-3))/(8,31*298))*8,31*273)/10^5) вот так как-то