Шар массой 3 кг летит со скорость 6 м/с и сталкивается с неподвижным шаром массой 4 кг. какими будут направление и значение скорости первого шара после абсолютно удара, если вторая приобрела скорости 2 м/с? !

Ну тут всё просто

m1=3 ru
m2=4 ru
v1=6м/с
Скорость другого шара не указана тоесть v2=0
Находим:
v12
определяем общую скорость взаимодействия , удар был абсалютно неупругим
m1v1+m2v2=v12(m1+m2)=v12 

Второй закон Ньютона для всех тел разом: ;
Теперь для первого тела: , здесь  - сила упругости, действующая между первым и вторым грузиками;
Для второго: .
Теперь нетрудно сообразить, что в общем случае, то есть, для грузика номер i так: , где  - натяжение между i-тым и i+1-ым грузиками.
Сложим все уравнения от первого грузика до n-го:

Нетрудно сообразить, что если в эту строчки вместо n запихать 7, последнее слагаемое будем искомой силой:

И у нас еще осталось первое уравнение, из которого мы вытащим ускорение и поставим сюда:

1. Кинематически задать движение или закон движения тела (точки) - значит задать положение этого тела (точки) относительно данной системы отсчета в любой момент времени.

2. Положение точки по отношению к данной системе отсчета можно определить с координат. При движении точки М вдоль траектории, с течением времени, координаты будут изменяться и чтобы задать закон движения точки, нужно задать зависимости:

<?xml version="1.0" encoding="UTF-16"?>

Соотношения (8.2.2) представляют собой уравнения движения точки в декартовых прямоугольных координатах. Они представляют собой и параметрические уравнения траектории. Исключив параметр t, получим уравнение траектории через координаты.

3. Из представления о траектории можно конкретизировать смысл обратимости механического движения.

4. Вектор ускорения материальной точки в любой момент времени находится путём однократного дифференцирования по времени вектора скорости материальной точки (или двукратного дифференцирования радиус-вектора)

5. В векторной форме уравнения записываются легко и кратко. Но для практических вычислений нужно знать проекции вектора на оси координат выбранной системы отсчета.

Понятно, что х, y, z зависят от времени t, т.е. x(t), y(t), z(t). Зная зависимость этих координат от времени (закон движения точки), можно найти в каждый момент времени скорость точки.

Так как скорость величина векторная, то её можно представить с единичных векторов.

6. Векторный В этом положение интересующей нас частицы А задают радиусом-вектором , проведенным из некоторой неподвижной точки О выбранной системы отсчета в точку А. Под системой отсчета в механике понимают совокупность: тело отсчета измерения расстояний ("линейка") и измерения времени ("часы"). При движении частицы А ее радиус-вектор меняется в общем случае как по модулю, так и по направлении.

7. Не знаю

8. Таким образом, проекции вектора ускорения на неподвижные оси декартовых координат равны первом производным от соответствующих проекций вектора скорости на те же оси по времени или вторым производным от соответствующих координат движущейся точки по времени. (может тут шо то не то написала, голова уже не хочет варить физику)