Вшаре радиуса 2r, несущем равномерно распределенный заряд с объемной плотностью р = 10мккл/м3, сделан сферический вырез радиусом r. используя теорему остроградского-гаусса и принцип суперпозиции электрических полей, найти напряженность е поля в точках о, а и в. радиус r = 10 см.

Рассмотрим равномерно заряженный шар. Внутри шара можно выбрать сферическую поверхность радиусом r с центром в центре шара. Поле E везде направлено радиально, значит перпендикулярно выбранной поверхности, и зависит только от расстояния до центра шара (т.к. все симметрично).
Раз поле везде на поверхности одинаково и перпендикулярно ей, значит поток поля E через поверхность:
Ф(r) = E(r) S(r)
где E(r) - модуль напряженности на расстоянии r от центра, а S(r) - площадь поверхности сферы радиусом r. (S(r)=4пr^2)
По теореме Гаусса поток равен (с точностью до множителя) полному заряду внутри поверхности:
Ф(r) = Q(r) / eo 
Q(r) = (4п/3) r^3 p - заряд внутри сферы радиусом r. (p - плотность заряда)
4 п r^2 E(r) =  (4п/3) r^3 p

E(r) = p r /3 - Напряженность поля внутри шара на расстоянии r от центра.

Снаружи шара поле от него как точечного заряда в центре шара.

Ну теперь вам осталось применить аддитивность. Шар с незаряженной областью это то же самое, что заряженный полностью шар, а внутри область с противоположным по знаку зарядом. на тоже шар. А поле шара внутри мы уже получили. Осталось сложить поля (векторно) и получить ответ. Удачи)

При попутном ветре, очевидно, относительно Земли скорость голубя равна сумме скорости ветра υ и скорости голубя в отсутствие ветра υ1, 
а расcтояние S между городами будет равно:
S = (υ1+ υ)t1.   (1)
При встречном ветре это же расстояние S птица преодолеет с относительной скоростью, равной разности скоростей голубя и ветра и, соответственно,
S = (υ1- υ)t2.   (2)
В отсутствие ветра расстояние между городами голубь пролетит за время 
t = S/υ1.  (3)  (Конечно, (3) можно было записать в том же виде как и два предыдущих соотношения, т.е. S = υ1t.)
Задача физически решена: мы имеем 3 уравнения с тремя неизвестными, остается только их решить. Решать можно, что называется, в любом порядке.
Приравняв (1) и (2), т.е. исключив расстояние S, мы свяжем скорости  υ  и  υ1:
(υ1+ υ)t1 = (υ1- υ)t2. 
Раскрываем скобки, вновь группируя, получаем:
υ1t1+ υt1 - υ1t2+ υt2 = 0,  или  υ(t1+ t2) = υ1(t2- t1). 
Откуда 
υ = υ1(t2- t1)/(t1+ t2).    (4)
Далее можно подставить (4) в (2):
S = (υ1- υ1(t2- t1)/(t1+ t2))t2 =  υ12t1t2/(t1+ t2).   (5)  
Осталось подставить (5) в (3) и выразить искомое t1:
t = 2t1t2/(t1+ t2). 
Отсюда окончательно: t1= t2t/(2t2- t).  (6)
Вычисляем:  t1= 75 мин ∙ 60 мин /(2∙75 мин - 60 мин) = 50 мин.
ответ: 50 мин.       

1.
L=0.1 м
σ(води) = 0.073 Н/м
σ(мило) = 0.043 Н/м
m=0.0034 кг
Прискорення
a=F/m
F= σ/L
F=( σ(води)- σ(мило))/L
a=( σ(води)- σ(мило))/(L·m)
  a=(0.073-0.043)/(0.1·0.0034)
a=88 м/с²
Якщо не враховувати опір води, то прискорення дуже велике 88 м/с²
Рейка тікає від мильної плівки до чистої води.
2.
Оскільки температура в задачі не змінюється, то спільною цих обох випадків є густина насиченої пари (маса води в 1 м³), яку позначимо через ρ0.
Тоді справедливо для першого випадку з визначення відносної вологості, як відношення абсолютної вологості до густини насичеонї пари при данній температурі m1/ρ0= ρ1
м1– маса води в 1 м² приміщеня
m1= ρ0·ρ1
В 50 метрах маємо води в 50 раз більше
М1=V· ρ0·ρ1
коли сюди додали 60 грам, випарувавши з якоїсь посудини, то маса стала ρ0·V·ρ2 = M2
Оскільки за умовою
M2-M1=60 г
То
ρ0·V·(ρ2- ρ1)=60
ρ0·50·(0.5- 0.4)=60
ρ0=12 г/м³
ми знайшли густину насиченої пари в приміщені, яка рівна 12 г/м³, що відповідає температурі 14°C