Неподвижное тело массой 5 кг перемещается под действием силы 10 н. определить работу силы за 1 сек

- 7 кН

20 кН

-31 кН*м

Объяснение:

Сделаем чертеж.

Раскладываем силу F₁ на вертикальную и горизонтальную составляющую по теореме Вариньона:

F₁y = F₁*sin 60⁰ = 14*√3 / 2 ≈ 12 кН

F₁ₓ = F₁*cos 60⁰ = 14*1 / 2 ≈ 7 кН

1)

Сумма проекций всех сил на ось OX должна равняться нулю.

∑Fₓ = Nₓ + F₁ₓ = 0

Nₓ = - F₁ₓ = - 7 кН

Знак "-" говорит о том, что реакция заделки направлена противоположно

2)

Сумма проекций всех сил на ось OY должна равняться нулю.

∑Fy = Ra - F₁y - F₂ = 0

Ra = F₁y + F₂ = 12 + 7,8 ≈ 20 кН

3)

Сумма моментов всех сил относительно точки A должна равняться нулю:

∑Ma = - MA - F₁y*AB - F₂*AC - m = 0

- MA - 12*0,6 - 7,8*1,5 - 12 = 0

MA ≈ - 31 кН*м

Знак "-" говорит о том, что момент заделки направлен противоположно указанному на чертеже.

Проверку сделайте самостоятельно: найдите сумму моментов относительно точки В. Она должна быть равна нулю!.

(Подсказка: -12+12*0,9+20*1,5-31 = -2,2 ≈ 0. Несовпадение вызвано погрешностью вычислений).

Электрическое сопротивление обусловлено тем, что свободные электроны при дрейфе взаимодействуют с положительными ионами кристаллической решетки металла. При повышении температуры учащаются соударения электронов с ионами, поэтому сопротивление проводников зависит от температуры. Сопротивление проводников зависит от материала проводника, т.е. строение его кристаллической решетки. Для однородного цилиндрического проводника длиной l и площадью поперечного сечения S сопротивление определяется по формуле

R = ρ٠l/S (1.)

где ρ=RS/l – удельное сопротивление проводника (сопротивление однородного цилиндрического проводника, имеющего единичную длину и единичную площадь поперечного сечения).

Единица сопротивления – Ом.

1 Ом: Ом – сопротивление проводника, по которому при напряжении 1 В течет ток 1 Ом=1 В/А.

Величина σ=1/ρ, обратная удельному сопротивлению, называется удельной электрической проводимостью проводника.

Единица электрической проводимости – сименс (См).

Сименс – электрическая проводимость проводника сопротивлением 1 Ом, т.е. 1 См=1 Ом־№. Из формулы (1.1) следует, что единицей удельного сопротивления является Ом-метр (Ом ٠м).

Таблица 1.1 Удельное сопротивление наиболее распространенных проводников

Материал ρ, 10־ Ом∙м Характеристика материала

Серебро 1,6 Наилучший проводник

Медь 1,7 Применяется наиболее часто

Алюминий 2,9 Применяется часто

Железо 9,8 Применяется редко

Удельное электрическое сопротивление проводника зависит не только от рода вещества, но и от его состояния. Зависимость удельного сопротивления ρ от температуры выражается формулой

ρ = ρ0 (1+ αt), (1.2)

где ρ0 – удельное сопротивление при 0°C; t – температура (по шкале Цельсия); α – температурный коэффициент сопротивления, характеризующий относительное изменение сопротивления проводника при нагревании его на 1°C или 1 K:

α = (ρ-ρ0)/ρ0t. (1.3)

Температурные коэффициенты сопротивления веществ различны при разных температурах. Однако для многих металлов изменение α с температурой не очень велико. Для всех чистых металлов α ≈ 1/273 K־№ (или °C־№).

Зависимость сопротивления металлов от температуры положена в основу устройства термометров сопротивления. Они используются как при очень высоких, так и при очень низких температурах, когда применение жидкостных термометров невозможно.

Из понятия о проводимости проводника следует, что чем меньше сопротивление проводника, тем больше его проводимость. При нагревании чистых металлов их сопротивление увеличивается, а при охлаждении – уменьшается.

В 1911 г. Голландский физик Камерлинг-Оннес провел опыты с ртутью, которую можно получить в чистом виде. Он столкнулся с новым, совершенно неожиданным явлением. Удельное сопротивление ртути при температуре 4,2 K (около -269°C) резко упало до такой малой величины, что его практически стало невозможно измерить. Это явление обращения электрического сопротивления в нуль Камерлинг-Оннес назвал сверхпроводимостью.

В настоящее время сверхпроводимость обнаружена у более чем 25 металлических элементов, большого числа сплавов, некоторых полупроводников и полимеров. Температура Tкр перехода проводника в сверхпроводящее состояние для чистых металлов лежит в пределах от 0,14 K для иридия до 9,22 K для ниобия.

Движение электронов в металле, находящемся в состоянии сверхпроводимости, является до такой степени упорядоченным, что электроны, перемещаясь по проводнику, почти не испытывают соударений с атомами и ионами решетки. Полное объяснение явления сверхпроводимости можно дать с позиций квантовой механики.

Кроме чисто электротехнических свойств, для проведения необходимой технологической обработки и обеспечения заданных сроков службы в эксплуатации, проводниковые материалы должны обладать достаточной нагревостойкостью, механической прочностью пластичностью.