1. каково напряжение на концах проводника r2 = 6 ом, при последовательном соеденении проводников. с решением. дано: r1 = 5 ом r2 = 6 ом u = 2 в найти: u2

решение:

i(сила тока)=u(напряжение)/r(сопративление) 

i1(сила тока 1)=2в/5 ом=0,4 а

в последовательном соединение сила тока остаётся одинаоквой.

i1(сила тока 1)=i2( сила тока 2)=0,4 а

u2=i(сила тока)*r2(сопративление)=0,4 а* 6 ом= 2,4 в

В60.000. х3 600 раз

так как 

как ионы, образующие решетку, так и электроны участвуют в тепловом движении. ионы совершают тепловые колебания вблизи положений равновесия – узлов кристаллической решетки. свободные электроны движутся хаотично и при своем движении сталкиваются с ионами решетки. в результате таких столкновений устанавливается термодинамическое равновесие между электронным газом и решеткой. согласно теории друде–лоренца, электроны такой же средней энергией теплового движения, как и молекулы одноатомного идеального газа. это позволяет оценить среднюю скорость теплового движения электронов по формулам молекулярно-кинетической теории. при комнатной температуре она оказывается примерно равной  10^5 м/с.  c другой стороны, скорость направленного движения электронов при протекании тока (скорость дрейфа) v = i / (e n s), где i - сила тока, e - заряд электрона, n – средняя концентрация свободных электронов, примерно равная числу атомов в единице объема металлического проводника, s - площадь поперечного сечения проводника.  концентрация n атомов в металлах находится в пределах 10^28–10^29 м^–3.  оценка по этой формуле для металлического проводника сечением 1 мм^2, по которому течет ток 10 а, дает для средней скорости движения электронов значение в пределах  0,6–6 мм/c.  таким образом, средняя скорость движения электронов в металлических проводниках на много порядков меньше средней скорости их теплового движения 

электрическое напряжение (u) между двумя точками электрической цепи или электрического поля, равно работе электрического поля по перемещению единичного положит, заряда из одной точки в другую. в потенциальном электрическом поле эта работа не зависит от пути, по которому перемещается заряд; в этом случае э. н. между двумя точками совпадает с разностью потенциалов между ними. если поле непотенциально, то напряжение зависит от того пути, по которому перемещается заряд между точками. непотенциальные силы, называются сторонними, действуют внутри любого источника постоянного тока (генератора, аккумулятора, гальванического элемента и под напряжением на зажимах источника тока всегда понимают работу электрического поля по перемещению единичного положительного заряда вдоль пути, лежащего вне источника; в этом случае э. н. равно разности потенциалов на зажимах источника и определяется ома законом: u = ir—e, где i — сила тока, r — внутреннее сопротивление источника, а e — его электродвижущая сила (эдс). при разомкнутой цепи (i = 0) напряжение по модулю равно эдс источника. поэтому эдс источника часто определяют как э. н. на его зажимах при разомкнутой цепи. в случае переменного тока э. н. обычно характеризуется действующим (эффективным) значением, которое представляет собой среднеквадратичное за период значение напряжения. напряжение на зажимах источника переменного тока или катушки индуктивности измеряется работой электрического поля по перемещению единичного положительного заряда вдоль пути, лежащего вне источника или катушки. вихревое (непотенциальное) электрическое поле на этом пути практически отсутствует, и напряжение равно разности потенциалов. э. н. обычно измеряют вольтметром. единица э. н. в международной системе единиц — вольт.