Яка сила чинить тиск 200 па на поверхню площею 0, 1 м2 ( РОЗВ'ЯЗАТИ В)

В идеальном случае К.к. состоит только из соединенных между собой индуктивности L и электрической емкости С (далее - емкость). 

Рассмотрим процесс разряда емкости через индуктивность в идеальном случае, когда необратимые потери электрической энергии и магнитного поля отсутствуют. 

Если обособленной емкости сообщить электрический заряд (показано штриховой линией на рисунке), а затем соединить с индуктивностью, то в образованной таким образом электрической цепи - колебательном контуре - возникнет переменный электрический ток i (далее - ток). 

В момент замыкания цепи напряжение на емкости будет положительным и максимальным, емкость начнет разряжаться через индуктивность, в результате чего вокруг последней образуется магнитное поле, нарастанию которого будет препятствовать явление самоиндукции. Нарастание магнитного поля прекратится в момент исчерпания электрического заряда в емкости. Этому моменту соответствует максимальное значение электрического тока в цепи. В этот момент вся энергия электрического заряда, первоначально сообщенного емкости, сосредоточится в магнитном поле. Величина электрического напряжения (далее - напряжение) между точками соединения индуктивности и емкости в этот момент равна нулю. Таким образом, заряд конденсатора не может поддерживать ток в электрической цепи и он начнет уменьшаться. С уменьшением тока начнет уменьшаться магнитное поле. При уменьшении магнитного поля в индуктивности возникнет явление самоиндукции, действие которого будет сопротивляться уменьшению тока и будет поддерживать его до исчерпания энергии магнитного поля, т.е. до момента, пока вся энергия вновь сосредоточится в заряде емкости (противоположном первоначальному). Затем процесс протекания тока повторится в противоположном направлении и т.д. Поскольку потери в идеальном контуре отсутствуют, описанный процесс электрических колебаний будет продолжаться сколь угодно долго. 

Заметим, что порядок чередования полярности максимумов тока и напряжения в идеальном К.к. обусловлен причинно-следственными связями в явлении самоиндуции и тем самым объясняет направление течения времени (без привлечения понятия энтропии). 

Заметим также, что длительность периода колебаний T в идеальном К.к. зависит только от величин составляющих индуктивности и емкости и находится в прямой зависимости от них. 

При этом количество колеблющейся энергии не имеет значения, поскольку в явлении самоиндукции противодействие самоиндукции изменению тока в цепи идеального К.к. при любых значениях тока в точности (по принципу равенства действия и противодействия) компенсирует свою причину (первичное изменение тока). Тем самым объясняется, что расстояния между повторяющимися точками электромагнитных колебаний в идеальном К.к. могут рассматриваться как эталон длительности при измерении времени. 

Дано:

L, L/3

m₁ = 200 кг

m₂ = 300 кг

g = 10 м/с²

P - ?

Вся система находится в равновесии. Следовательно, сумма моментов сил, действующих на балку, должна быть равна нулю. Силы, действующие на балку:

реакция левой опоры N₁

сила натяжения T, которая действует через подвес согласно Третьему закону Ньютона и равна силе тяжести m₂g

сила тяжести m₁g

реакция правой опоры N₂

Рассмотрим моменты сил относительно точки B:

M₁ + M₂ + M₃ + M₄ = 0 - векторная сумма

-M₁ + M₂ + M₃ + 0 = 0 - алгебраическая сумма, где:

-M₁ = -N₁*L - знак минуса, потому что сила N₁ стремится повернуть балку по часовой стрелке

M₂ = T*(L - L/3) = m₂g*(L - L/3) = m₂g*(2L/3) - момент силы натяжения подвеса

M₃ = m₁g*(L/2) - момент силы тяжести балки

M₄ = N₂*0 = 0 - плечо силы N₂ равно нулю, значит момент этой силы равен нулю

Тогда:

-M₁ + M₂ + M₃ + 0 = 0 => M₂ + M₃ = M₁

N₁*L = m₂g*(2L/3) + m₁g*(L/2)

N₁*L = gL*(m₂*2/3 + m₁/2) | : L

N₁ = g*(2m₂/3 + m₁/2) = 10*(2*300/3 + 200/2) = 10*(2*100 + 100) = 10*300 = 3000 Н

По Третьему закону Ньютона балка действует на опору точно так же, как и опора - на балку, следовательно:

P = 3000 H

ответ: 3000 Н.