Скутер едет со скоростью 21 км/ч. За 93 км пути он расходует 1 кг бензина. Определи полезную мощность двигателя, если КПД двигателя скутера равен 24 %. (Удельная теплота сгорания бензина q=46МДжкг ответ (округли до десятых): Вт.

15 км в час едет скутер

Объяснение:

Объяснение:

15км едет в час скутер и всё..

Добрый день! Давайте разберем эту задачу вместе.

Перед нами двояковыпуклая линза, у которой оптическая сила равна D=10 дптр (диоптрий). Нам нужно найти высоту изображения предмета, который находится на расстоянии a=30 см от линзы. Высота самого предмета h равна 6 см.

Первым шагом давайте воспользуемся формулой тонкой линзы:

1/f = 1/v - 1/u,

где f - фокусное расстояние линзы, v - расстояние от линзы до изображения, u - расстояние от линзы до предмета.

Двояковыпуклая линза имеет положительное фокусное расстояние f, так как она собирает свет. Мы знаем оптическую силу D линзы, которая выражена в дптр, и определена формулой D = 1/f. Подставим данное значение и найдем f:

D = 1/f,
f = 1/D = 1/10 = 0.1 м = 10 см.

Теперь, когда у нас есть фокусное расстояние линзы, мы можем использовать его для нахождения расстояния v до изображения. Для этого воспользуемся определением фокусного расстояния:

1/f = 1/v - 1/u.

Заметим, что у нас перпендикулярный предмет, поэтому расстояние до предмета u будет равно a + h = 30 + 6 = 36 см.

Теперь мы можем подставить полученные значения в формулу:

1/10 = 1/v - 1/36,

Чтобы решить уравнение относительно v, сначала найдем его общий знаменатель, чтобы избавиться от дробей:

36/360 = 10/360v - 10/360,

Получаем:

36/360 = (10 - 10v)/360,

36 = 10 - 10v,

10v = 10 - 36,

10v = -26,

v = -26/10 = -2.6 см.

Обратите внимание, что результат получился отрицательным. Это говорит о том, что изображение получается виртуальным и образуется после линзы.

Теперь, чтобы найти высоту изображения, воспользуемся формулой линзы:

h' / h = -v / u,

где h' - высота изображения.

Подставим значения:

h' / 6 = 2.6 / 36,

h' = (2.6 * 6) / 36,

h' = 0.4333... см.

Итак, высота изображения равна примерно 0.433 см.

Надеюсь, объяснение было достаточно подробным и понятным для вас. Если у вас есть еще какие-либо вопросы, не стесняйтесь задавать.

Для решения данной задачи, нам необходимо использовать законы динамики и теорию безынерционного движения.

Пусть масса шара равна m, масса диска равна M, масса обруча равна Μ, а ускорение свободного падения равно g.

Для начала рассмотрим шар. Так как шар скатывается без скольжения, то у нас возникает качение по инерции. В этом случае, центр масс шара движется с ускорением, а точка касания с поверхностью не двигается. Значит, у нас есть две составляющие ускорения: линейное и угловое.

Для нахождения линейного ускорения шара ацм, воспользуемся вторым законом Ньютона для центра масс тела:

ΣFцм = масса × ускорение

Здесь сили трения не учитываются, так как идет безынерционное движение. Затем разобьем силу тяжести на две составляющие: параллельную наклонной плоскости Fпараллель и перпендикулярную ей Fперпендикуляр.

Fпараллель = m × g × sin(α)

Fперпендикуляр = m × g × cos(α)

Таким образом, мы получаем уравнение:

ΣFцм = Fпараллель - Fперпендикуляр = м × g × sin(α) - m × g × cos(α) = масса × ускорение

m × g × (sin(α) - cos(α)) = масса × ускорение

откуда:

ацм(шара) = g × (sin(α) - cos(α))

Аналогично можно провести расчеты для диска и обруча. Для диска линейное ускорение aцм(диска) будет равно:

ацм(диска) = g × (sin(α) - cos(α))

А для обруча:

ацм(обруча) = g × (sin(α) - cos(α))

Теперь сравним найденные линейные ускорения с ускорением тела, соскальзывающего с наклонной плоскости при отсутствии трения. Для этого также воспользуемся законами динамики. Здесь снова разобьем силу тяжести на две составляющие: Fпараллель и Fперпендикуляр.

Fпараллель = M × g × sin(α)

Fперпендикуляр = М × g × cos(α)

Таким образом, мы получаем уравнение:

M × g × (sin(α) - cos(α)) = М × а

где а - ускорение соскальзывающегося тела без трения.

Из данного уравнения видно, что ускорение ацм(шара), ацм(диска) и ацм(обруча) равны ускорению соскальзывающегося тела при отсутствии трения.

Таким образом, мы можем сделать вывод, что линейные ускорения центров масс шара, диска и обруча, скатывающихся без скольжения с наклонной плоскости, равны ускорению тела, соскальзывающего с наклонной плоскости при отсутствии трения.