Какую вероятность безотказной работы должны иметь элементы в определенный момент времени, чтобы вероятность безотказной работы системы, состоящей из шести таких компонентов, в тот же момент времени была не менее 0, 95.

Начнем с выяснения зависимости давления газа от температуры при условии неизменного объема определенной массы газа. Эти исследования были впервые произведены в 1787 г. Жаком Александром Сезаром Шарлем (1746—1823). Можно воспроизвести эти опыты в упрощенном виде, нагревая газ в большой колбе, соединенной с ртутным манометром М в виде узкой изогнутой трубки (рис. 376).

Пренебрежем ничтожным увеличением объема колбы при нагревании и незначительным изменением объема при смещении ртути в узкой манометрической трубке. Таким образом, можно считать объем газа неизменным. Подогревая воду в сосуде, окружающем колбу, будем отмечать тем-

 При опускания колбы в горячую воду присоединенный к колбе ртутный манометр М показывает увеличение давления. Т — термометр

пературу газа по термометру Т, а соответствующее давление— по манометру М. Наполнив сосуд тающим льдом, измерим давление р0, соответствующее температуре 0 °С. Опыты подобного рода показали следующее.
1. Приращение давления некоторой массы газа при нагревании на 1 °С составляет определенную часть а того давления, которое имела данная масса газа при температуре 0°С. Если давление при 0°С обозначить через р0, то приращение давления газа при нагревании на 1 °С есть aр0.

При нагревании на t приращение давления будет в t раз больше, т. е. приращение давления пропорционально приращению температуры.

2. Величина a, показывающая, на какую часть давления при 0 °С увеличивается давление газа при нагревании на 1 °С, имеет одно и то же значение (точнее, почти одно и то же) для всех газов, а именно 1/273 °С-1. Величину a называют температурным коэффициентом давления. Таким образом, температурный коэффициент давления для всех газов имеет одно и то же значение, равное 1/273 °С-1.

Давление некоторой массы газа при нагревании на 1 °С при неизменном объеме увеличивается на 1 /273 часть давления, которое эта масса газа имела при 0°С (закон Шарля).

Следует, однако, иметь в виду, что температурный коэффициент давления газа, полученный при измерении температуры по ртутному термометру, не в точности одинаков для разных температур: закон Шарля выполняется только приближенно, хотя и с очень большой степенью точности.

Схема альфа распада:

(A,Z) → (4,2) + (A-4,Z-2);

Поскольку произошло шесть α - распадов, то из начального ядра в итоге получается ядро, имеющее  массовое число на 24 меньше исходного и заряд на 12 меньше исходного.

Схема β - распада:

(A,Z) → (A, Z+1) + e + ν* (ν* - антинейтрино, если школьная программа можно этого не знать)

То есть вследствие бета- распада после 6 альфа-распадов ядро имеет то же массовое число A, но заряд увеличился на 2.

Т.о. имеем, что в результате этих распадов, ядро имеет массовое число на 24 меньше и заряд на 10 меньше исходного.

209 + 24 = 233;

82 + 10 = 92;

233 92 U - уран 233