Период свободных колебаний морского судна при боковой качке равен 10с. длина морской волны 70м. при какой скорости распространения волн возможен резонанс колебаний судна и волны

t=10 t=1/n n=0.1 нам нfдо n=no(частота волны) n0=0.1

n(лямбда)=u/n

u=n*n=7 м.с

Все механические явления без трения отличаются следующим замечательным свойством. каково бы ни было механическое движение тела, всегда возможно обратное движение, при котором тело проходит те же точки пространства с теми же скоростями, что и в прямом движении, но только в обратном направлении. эту обратимость механических явлений можно иначе сформулировать как их симметричность по отношению к замене будущего прошедшим, то есть по отношению к изменению знака времени. эта симметричность вытекает из самих уравнений движения. совершенно иная ситуация имеет место в области тепловых явлений. если происходит какой-либо тепловой процесс, то обратный процесс, т.е. процесс, при котором проходятся те же состояния, но только в обратном порядке, как правило, невозможен. другими словами, тепловые процессы являются, вообще говоря, процессами необратимыми. в качестве примеров типично необратимых процессов можно передачу энергии при контакте двух тел с разной температурой или процесс расширения газа в пустоту. обратные процессы никогда не происходят. вообще всякая предоставленная самой себе система тел стремится перейти в состояние теплового равновесия, в котором тела покоятся друг относительно друга, обладая одинаковыми температурами и давлениями. достигнув этого состояния, система сама по себе из него уже не выходит. другими словами, все тепловые явления, процессами приближения к тепловому равновесию, необратимы. примером процесса в высокой степени обратимого является адиабатическое расширение или сжатие газа, если выполнены условия адиабатичности. изотермический процесс тоже является обратимым, если он осуществляется достаточно медленно. "медленность" является вообще характерной особенностью обратимых процессов: процесс должен быть настолько медленным, чтобы участвующие в нем тела как бы успевали в каждый момент времени оказаться в состоянии равновесия, соответствующем имеющимся в этот момент внешним условиям. такие процессы называются квазистатическими.

при опускании вниз по наклонной плоскости уравнение движения грузаmx``=mg*sin-mg*cos*μ-k*x

x``=-k/m*(x-(g/m)*(sin-cos*μ))(x-(g/m)*(sin-cos*μ))``=-k/m*(x-(g/m)*(sin-cos*μ)) – уравнение колебаний вокруг точки «равновесия» х1=(g/m)*(sin-cos*μ)период таких колебаний составляет 0,66 сек, пол-периода 0,33 сек

при поднимании вверх по наклонной плоскости уравнение движения грузаmx``=mg*sin+mg*cos*μ-k*x

x``=-k/m*(x-(g/m)*(sin+cos*μ))(x-(g/m)*(sin+cos*μ))``=-k/m*(x-(g/m)*(sin+cos*μ)) – уравнение колебаний вокруг точки «равновесия» х2=(g/m)*(sin+cos*μ)период таких колебаний составляет 0,66 сек, пол-периода 0,33 сек

движение происходит така) сначала участок косинуса пол-периода возле точки точки «равновесия» х1=(g/m)*(sin-cos*μ)б) потом участок косинуса пол-периода возле точки точки «равновесия» х2=(g/m)*(sin+cos*μ)

в) потом опять участок косинуса пол-периода возле точки точки «равновесия» х1=(g/m)*(sin-cos*μ) и мы попадаем в точку истинного равновесия хр= g/m*sinвсего 3 раза по пол-периодарасмотрим поподробнееа) начальная координата 0

координата точки «равновесия» (g/m)*(sin-cos*μ)координата через пол-периода 2*(g/m)*(sin-cos*μ)-0=2*(g/m)*(sin-cos*μ)б) начальная координата 2*(g/m)*(sin-cos*μ)

координата точки «равновесия» (g/m)*(sin+cos*μ)координата через пол-периода 2*(g/m)*(sin+cos*μ) - 2*(g/m)*(sin-cos*μ) = 4*(g/m)*cos*μ

в) начальная координата 4*(g/m)*cos*μ

координата точки «равновесия» (g/m)*(sin-cos*μ)координата через пол-периода 2*(g/m)*(sin-cos*μ)-4*(g/m)*cos*μ = 2*(g/m)*sin-6*(g/m)*cos*μ = (g/m)*sin

2*(g/m)*sin-6*(g/m)*cos*μ = (g/m)*sin

sin=6*cos*μ

μ=sin/cos*1/6=0,6/0,8*1/6=1/8=0,125 – это ответ