(решать не надо) на рисунке r1=r2=50 ом, r3=100 ом, c=50 нф. определите эдс источника, пренебрегая его внутренним сопротивлением, если заряд на конденсаторе q=2, 2 мккл объясните решение, что к чему, кратко

Путь   – это длина траектории. путь является скалярной величиной и в международной системе единиц си измеряется в метрах (м). расчёт пути выполняется во многих по . некоторые примеры будут рассмотрены далее в этом учебнике. модуль вектора перемещения   (то есть длина отрезка, который соединяет начальную и конечную точки движения) может быть равен пройденному пути или быть меньше пройденного пути. но никогда модуль вектора перемещения не может быть больше пройденного пути. нет, так как модуль перемещения есть расстояние между конечным и начальным положениями тела (точки) , а путь-длина траектории, по которой движется тело (точка) . в случае прямолинейного движения вектор перемещения совпадает с пройденным путем. в остальных случаях, когда тело движется по криволинейной траектории или по окружности (по дуге) , пройденный путь больше перемещения. причем при возврате тела в исходное положение перемещение равно 0, путь при этом никак не нулевой, а равен сумме длин траекторий сначала в одном направлении и в противоположном

Уравнение больцмана описывает эволюцию во времени (t) функции распределения плотности f(x, p, t) в одночастичном фазовом пространстве, где x и p — координата и импульс соответственно. распределение определяется так, что пропорционально числу частиц в фазовом объёме d³x d³p в момент времени t. уравнение больцмана здесь f(x, t) — поле сил, действующее на частицы в жидкости или газе, а m — масса частиц. слагаемое в правой части уравнения добавлено для учёта столкновений между частицами и называется интегралом столкновений. если оно равно нулю, то частицы не сталкиваются вовсе. этот случай часто называют одночастичным уравнением лиувилля. если поле сил f(x, t) заменить подходящим самосогласованным полем, зависящим от функции распределения , то получим уравнение власова, описывающее динамику заряженных частиц плазмы в самосогласованном поле. классическое же уравнение больцмана используется в плазмы, а также в и металлов (для описания кинетических явлений, то есть переноса заряда или тепла, в электронной жидкости). в гамильтоновой механике уравнение больцмана часто записывается в более общем виде , где l — оператор лиувилля, описывающий эволюцию объёма фазового пространства и c — оператор столкновений. нерелятивистская форма l а в общей теории относительности