Найти кпд рентгеновской трубки работающей под напряжением 50000в и потребляющей ток 2ма трубка излучает в 1с 5*10в 13 степени фотонов. длина волны излучения равна0, 1 нм

v=c/л

кпд=nhс/iuл=

=5*10(13)*6.63*10(-34)*3*10(-8)м/с/5*10(4)в*2*10(-3)а*10(-9)м=9*10(-4)=0.09%

    рассмотрим твердое тело, как некую систему (рис. 6.1), состоящую из  n   точек ( m1 ,  m2 ,   m n );     – радиус-вектор i-й точки, проведенный из точки  о   – центра неподвижной инерциальной системы отсчета.              введем обозначения:     – внешняя сила, действующая на  i -ю точку,    – сила действия со стороны  k -й точки на  i-ю.   рис. 6.1            запишем основное уравнение динамики для точки (см. п. 3.6): умножим обе части этого уравнения векторно на  : знак производной можно вынести за знак векторного произведения (и знак суммы тоже), тогда             векторное произведение вектора    точки на её импульс называется  моментом импульса   (количества движения)    этой точки относительно точки  о.   .  (6.1.1)  эти три вектора образуют правую тройку векторов, связанных «правилом буравчика» (рис. 6.2).   рис. 6.2             векторное произведение  , проведенного в точку приложения силы, на эту силу, называется  моментом силы  :   .  (6.1.2)              обозначим   li  – плечо силы   fi , (рис. 6.3).  учитывая тригонометрическое  тождество ,  получаем   .  (6.1.3)    рис. 6.3c учетом новых обозначений:   .  (6.1.4)  запишем систему  n   уравнений для всех точек системы и сложим их левые и правые части: здесь сумма производных равна производной суммы: где    – момент импульса системы,    – результирующий момент всех внешних сил относительно точки о.              так как ,     то       отсюда получим основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг точки.   .  (6.1.5)  момент импульса системы является основной динамической характеристикой вращающегося тела.  сравнивая это уравнение с  основным уравнением динамики поступательного движения  (3.6.1), мы видим их внешнее сходство.

подвижный блок  имеет свободную ось и предназначен для изменения величины прилагаемых усилий. если концы веревки, обхватывающей блок, составляют с горизонтом равные между собой углы, то действующая на груз сила относится к его весу, как радиус блока к хорде дуги, обхваченной канатом; отсюда, если веревки параллельны (то есть когда дуга, обхватываемая веревкой, равна полуокружности), то для подъёма груза потребуется сила вдвое меньше, чем вес груза, то есть: f=1/2fmg

при этом груз пройдёт расстояние, вдвое меньшее пройденного точкой приложения силы f, соответственно, выигрыш в силе подвижного блока равен 2.

фактически, любой блок представляет собой  рычаг, в случае неподвижного блока  — равноплечий, в случае подвижного  — с соотношением плеч 1 к 2. как и для всякого другого рычага, для блока справедливо правило:   во сколько раз выигрываем в усилии, во столько же раз проигрываем в расстоянии. иными словами,  работа, совершаемая при перемещении груза на какое-либо расстояние без использования блока, равна работе, затрачиваемой при перемещении груза на то же самое расстояние с применением блока при условии отсутствия трения. в реальном блоке всегда присутствуют некоторые потери.

также используется система, состоящая из комбинации нескольких подвижных и неподвижных блоков. такая система называется  полиспаст. простейшая такая система изображена на рисунке и даёт выигрыш в силе в 2 раза.