Одинаковые небольшие проводящие шарики, заряженные одноименными q1= 5 мкл и q2= 20 мкл, находятся на расстоянии l друг от друга (l много больше радиуса шариков шарики в соприкосновение и вновь развели на такое же расстояние. при этом воздействие между ними?

закон сохранения заряда гласит, что сумма зарядов шариков до соприкосновения равна сумме зарядов после соприкосновения. 

до соприкосновения : q общее = 5 мкл + 20 мкл = 25 мкл

после соприкосновения у шариков заряд распределился поровну, т.е.: q = qобщее / 2 

q=25/2 = 12,5 мкл 

таким образом, шарики останутся одноимёнными, а значит будут отталкиваться))

6 или 7 раз (зависит от округления)

Объяснение:

Сначала узнаем, сколько нужно энергии (теплоты), чтобы нагреть эту болванку на 36 градусов.

Q=CmΔT;

Q=460*168*36;

Q=2782080 Дж;

При падении молота выделяется энергия, которая равна его потенциальной энергии в верхней точке.

E=mgh;

E=14500*9,8*4,5=639450 Дж

На нагревание болванки расходуется только 69% этой энергии, значит количество ударов молота равно n=Q/(E*0,69)

n=2782080/(639450*0,69)=6,3 удара.

ответ может быть разным.

Если округлить, то получим 6 ударов, если решать точно, то потребуется 7 ударов, так как шести ударов будет недостаточно.

Выбирай, 6 или 7.

Сплошной спектр, непрерывный спектр, спектр электромагнитного излучения, распределение энергии в котором характеризуется непрерывной функцией частоты излучения [j(n)] или длины его волны [f(l), см. Спектры оптические]. Для С. с. функция (j(n) [или f(l)] слабо изменяется в достаточно широком диапазоне n (или l), в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда j(n) имеет при дискретных значениях частоты n = n1, n2, n3,... выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. В оптической области при разложении света спектральными приборами С. с. получается в виде непрерывной полосы (при визуальном наблюдении или фоторегистрации; см. рис.) или плавной кривой (при фотоэлектрической регистрации). С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с., охватывающего весь диапазон частот и характеризуемого вполне определённым спектральным распределением энергии, является спектр равновесного излучения. Он характеризуется Планка законом излучения.

 В некоторых случаях возможны наложения линейчатого спектра на сплошной.

 Например, в спектрах Солнца и звёзд на С. с. испускания могут накладываться как дискретный спектр поглощения (фраунгоферовы линии), так и дискретный спектр испускания (в частности, спектральные линии испускания атома водорода).

 Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из которых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней (к непрерывном у энергетическому спектру). Примером может служить С. с. атома водорода, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с различными значениями квантового числа n и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границы ионизации (свободносвязанные переходы, см. рис. 1, б в ст. Атом); в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное), в испускании — рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное). При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискретных уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы).

 С. с. могут получаться для многоатомных молекул при переходах между совокупностями близких дискретных уровней энергии в результате наложения очень большого числа спектральных линий, имеющих конечную ширину. При недостаточной разрешающей применяемых спектральных приборов могут получаться кажущиеся С. с., в которых линейчатая или полосатая структуры спектров сливаются в С. с.