Рассчитайте силу , с которой воздух давит на поверхность стола размерами 5м x 1, 4м.атмосферное давление 750мм рт. ст.плотностьртути 13600кг/м в 3

дано:

g=9.8 н/кг

ρ(ртуть)=13600кг/м³

ρ(воздух)=1.29кг/м³

h(ртуть)=0.75м

s(стол)=5*1.4=7м²

 

найти:

f

решение:

 

f=p*s

p=ρgh

 

p(давление)=ρgh

 

решим используя пропорциональность столбов ртути и воздуха:

p(ртуть)=9.8*13600*0.75=99960 [па]

p(воздух)=9.8*1.29*h(воздуха)=12.642h(воздуха)

h(воздуха)=99960/12.642=7907(м) - это высота воздушного столба 

p(воздух)=9.8*1.29*7907=99960.294 [па]

 

f=99960.294*7=699722.058 [н]

Первая формула, которая понадобится для решения задач, – закон Ома для участка цепи:

Сила тока прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению. Сила тока измеряется в Амперах (I=[А]), напряжение – в Вольтах (U=[В]), сопротивление – в Омах (R=[Ом]). Тогда из закона Ома можно сказать, что .
Еще одна формула, которая нам понадобится, – формула зависимости сопротивления проводника от его параметров:

Сопротивление проводника равно его удельному сопротивлению, умноженному на дробь, где в числителе – длина проводника, в знаменателе – площадь поперечного сечения проводника. При этом сопротивление измеряется в Омах (R=[Ом]), длина – в метрах (l=[м]). В единицах измерения СИ (система интернациональная) площадь измеряется в метрах квадратных, но поскольку сечение провода невелико, то имеет смысл измерять площадь поперечного сечения в миллиметрах квадратных (S=[м2]=[мм2]). Удельное сопротивление, как правило, определяется по таблицам: зная материал, из которого сделан проводник, можно определить его удельное сопротивление. Единицы измерения удельного сопротивления:

Первая запись единиц измерения используется для удобства (), а в таблицах значение обычно подается в виде второй записи (). Можно увидеть, что записи эквивалентны, т. к. если перевести миллиметры в метры, то метры сократятся.

Поскольку свободный нейтрон - нестабильная частица, то необходимы внешние, т.е. не зависящие от нейтронного поля, источники нейтронов.

1) Источники на основе (α,n) реакции. Излучателями α-частиц в источниках данного типа являются радионуклиды, имеющие сравнительно высокую удельную α-активность. К ним относятся нуклиды: 210Po (T1/2=138,4 дня), 226Ra (T1/2=1622 года), 227Ac (T1/2=22 года), 238Pu (T1/2=86,4 года), 239Pu (T1/2=24360 лет), 241Am (T1/2=458 лет), 242Cm (T1/2=162,7 дня), 244Cm (T1/2=18,4 года).

Реакция (α,n) может происходить только в том случае, если:

· Кинетическая энергия α-частицы выше кулоновского барьера ядра-мишени;

· Энергия возбуждения составного ядра, получившегося после захвата α-частицы ядром-мишенью, больше, чем энергия связи нейтрона в этом составном ядре.

Поэтому в качестве ядра-мишени используют легкие ядра, имеющие малый заряд ядра и, следовательно, низкий кулоновский барьер.

Например, реакция на ядре Be:

4He+9Be->13C*->12C+n+5,704 МэВ

Если требуется стабильный во времени источник, то его основой может стать радий или плутоний. Однако, недостатком радиевых источников излучения нейтронов является большая интенсивность γ-излучения радия и продуктов его распада. Плутоний испускает гораздо меньше γ-квантов. Когда необходим источник, практически не излучающий γ-квантов, используют Po-Be. Однако Po имеет сравнительно малый период полураспада, поэтому с таким источником нельзя проводить длительных измерений, не внося поправку на распад полония.

Методы изготовления источников на основе (α,n)-реакции сравнительно но требуют тщательного перемешивания используемых веществ (ядра-излучатели и ядра-мишени) и тщательной герметизации.

2) Источники на основе (γ,n) реакции. Реакция (γ,n), или фотонейтронная, может происходить в том случае, если энергия γ-квантов выше, чем энергия связи нейтрона в ядре-мишени. Обычно энергия γ-квантов, испускаемых радиоактивными веществами, не превышает 3-4 МэВ. Соответствующие реакции можно записать следующим образом изготовления источников данного весьма ампулу с γ-радиоактивным веществом помещают в заготовку из металлического бериллия, либо в сосуд с тяжелой водой.

Фотонейтронные источники имеют следующие недостатки: большую интенсивность γ-излучения, значительные геометрические размеры и очень малый период полураспада. Кроме того выход нейтронов на 1 Ки излучения на несколько порядков ниже, чем в источниках на основе (α,n)-реакции.

3) Источники на основе (p,n) реакции. Реакции (p,n) являются экзотермическими и пороговыми. При бомбардировке тонких мишеней протонами с энергией, несколько превышающей порог реакции, имеется возможность получить монохроматический источник нейтронов. Наиболее широкое рас получили две реакции:

3H+1H->3He+n (Епор=1,019 МэВ)

7Li+1H->7Be+n (Епор=1,88 МэВ)

При осуществлении этих реакций источником монохроматических протонов обычно является генератор Ван-де-Граафа. Использование приведенных реакций позволяет получать нейтроны с энергией от десятков килоэлектронвольт до нескольких мегаэлектронвольт с выходом около 106 - 107 нейтр./с на 1 мкА тока протонов.

4) Источники на основе реакций синтеза. Эти реакции – эндотермические и отличаются относительно высоким выходом нейтронов. Для основных реакций синтеза

2H+2H->3He+n+3,28 МэВ

3H+2H->4He+n+17,6 МэВ

Сравнительно высокий выход нейтронов уже достигается при энергии дейтонов около 100 кэВ. В качестве мишеней обычно используются циркониевые подложки, адсорбированный газообразный дейтерий или тритий. Установки, на которых получают нейтроны по приведенным выше реакциям, называются нейтронными генераторами. Энергия ускоренных ионов дейтерия колеблется в пределах от нескольких десятков до нескольких сотен килиэлектронвольт. Эти установки сравнительно дешевы, компактны и удобны в эксплуатации. Выход нейтронов в первой реакции достигает порядка 106 нейтр./(с×мкА), а во второй – в сотни раз больше. Таким образом нейтронный генератор с дейтонным током может генерировать до 108-1010 нейтр./с в зависимости от типа реакции.

5) Ядерная реакция деления, как источник нейтронов.

Объяснение: