Объясните, для чего используют неподвижные блоки, ведь выигрыша в силе они не ?

Неподвижный блок не дает выигрыша в силе, но зато позволяет менять направление

неподвижный блок позволяет менять направление действия силы

 

ответ: 14 с, 294 м.

Объяснение:

Пусть t=0 - момент времени, в который полицейский начинает погоню за нарушителем. Пусть s1 - путь, проходимый с момента времени t=0 нарушителем, а s2 - полицейским. Полицейский догонит нарушителя в тот момент времени t1, когда s2 станет равным s1.  Но s1=21*t, а s2=a*t1²/2, где a - ускорение мотоцикла. По условию, мотоцикл разгоняется до скорости v=108 км/ч=108/3,6=30 м/с за время t=10 c. Отсюда a=v/t=30/10=3 м/с² и мы приходим к уравнению 21*t1=3*t1²/2. Решая его, находим t1=14 с и s2=s1=21*14=294 м.

    рассмотрим твердое тело, как некую систему (рис. 6.1), состоящую из  n   точек ( m1 ,  m2 ,   m n );     – радиус-вектор i-й точки, проведенный из точки  о   – центра неподвижной инерциальной системы отсчета.              введем обозначения:     – внешняя сила, действующая на  i -ю точку,    – сила действия со стороны  k -й точки на  i-ю.   рис. 6.1            запишем основное уравнение динамики для точки (см. п. 3.6): умножим обе части этого уравнения векторно на  : знак производной можно вынести за знак векторного произведения (и знак суммы тоже), тогда             векторное произведение вектора    точки на её импульс называется  моментом импульса   (количества движения)    этой точки относительно точки  о.   .  (6.1.1)  эти три вектора образуют правую тройку векторов, связанных «правилом буравчика» (рис. 6.2).   рис. 6.2             векторное произведение  , проведенного в точку приложения силы, на эту силу, называется  моментом силы  :   .  (6.1.2)              обозначим   li  – плечо силы   fi , (рис. 6.3).  учитывая тригонометрическое  тождество ,  получаем   .  (6.1.3)    рис. 6.3c учетом новых обозначений:   .  (6.1.4)  запишем систему  n   уравнений для всех точек системы и сложим их левые и правые части: здесь сумма производных равна производной суммы: где    – момент импульса системы,    – результирующий момент всех внешних сил относительно точки о.              так как ,     то       отсюда получим основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг точки.   .  (6.1.5)  момент импульса системы является основной динамической характеристикой вращающегося тела.  сравнивая это уравнение с  основным уравнением динамики поступательного движения  (3.6.1), мы видим их внешнее сходство.