Во сколько раз изменилось давление азота массой m=10г, находившегося при температуре т=300 к, если при этом бы-ла совершена работа a=1 кдж? процесс протекал при постоянной температуре

Уже отвечал на этот вопрос. просто скопирую свой ответ. если в запасе вечная жизнь, нечего делать и вы любите безнадежные дела, то можно попробовать измерить ускорение свободного падения в невесомости. вспомним, период колебаний маятника  т=2pi на кoрень из l/g . здесь g ускорение свободного падения. но какое падение, если невесомость, то есть сила притяжения всех гравитационных сил уравновешена и равна нулю? ну, раз уж вы одели скафандр и вышли в космос для свершения бессмысленного поступка, хотя бы получите удовольствие - отклоните нежно маятник и уберите руку. и дивитесь, болезный, каково разнообразие явлений ! отклоненный маятник так и останется висеть под определенным градусом к полу ящика, который вы зовете космическим кораблем, как подгулявший прохожий к земной глади.  возьмите с собой камень, зубило и молоток. выбейте результаты эксперимента на камне и поставьте в центре самого большого города земли, что бы "дурь всякого видна была".

    рассмотрим твердое тело, как некую систему (рис. 6.1), состоящую из  n   точек ( m1 ,  m2 ,   m n );     – радиус-вектор i-й точки, проведенный из точки  о   – центра неподвижной инерциальной системы отсчета.              введем обозначения:     – внешняя сила, действующая на  i -ю точку,    – сила действия со стороны  k -й точки на  i-ю.   рис. 6.1            запишем основное уравнение динамики для точки (см. п. 3.6): умножим обе части этого уравнения векторно на  : знак производной можно вынести за знак векторного произведения (и знак суммы тоже), тогда             векторное произведение вектора    точки на её импульс называется  моментом импульса   (количества движения)    этой точки относительно точки  о.   .  (6.1.1)  эти три вектора образуют правую тройку векторов, связанных «правилом буравчика» (рис. 6.2).   рис. 6.2             векторное произведение  , проведенного в точку приложения силы, на эту силу, называется  моментом силы  :   .  (6.1.2)              обозначим   li  – плечо силы   fi , (рис. 6.3).  учитывая тригонометрическое  тождество ,  получаем   .  (6.1.3)    рис. 6.3c учетом новых обозначений:   .  (6.1.4)  запишем систему  n   уравнений для всех точек системы и сложим их левые и правые части: здесь сумма производных равна производной суммы: где    – момент импульса системы,    – результирующий момент всех внешних сил относительно точки о.              так как ,     то       отсюда получим основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг точки.   .  (6.1.5)  момент импульса системы является основной динамической характеристикой вращающегося тела.  сравнивая это уравнение с  основным уравнением динамики поступательного движения  (3.6.1), мы видим их внешнее сходство.