А4.вода через отверстие в дне сосуда вытекает за время t. при увеличении атмосферного давления время вытекания воды: а) не изменится б) уменьшится в) увеличится а5.механическая работа совершается в случае, если: а) на столе лежит книга б) штангист пытается поднять штангу, но не может в) шайба останавливается под действием силы трения о лед г) ракета после выключения двигателя движется по инерции в космосе а2.если перелить сок из литровой банки в пятилитровую кастрюлю или в литровую бутылку, то давление на дно: а) в пятилитровой кастрюле будет больше, чем в остальных сосудах б) в литровой бутылке будет больше, чем в остальных сосудах в) не будет зависеть от формы сосуда г) не хватает данных ,

первое в

второе а

третье в

\

 

Сопротивлениа амперметра должно быть не более 4.1 Ом

Объяснение:

При отсутствии амперметра ток по парллельным ветвям распределится точно пополам (50% на 50% относительно тока в общей части цепи). При наличии амперметра в нижней (по схеме) ветви, равное распределение нарушится. В ветви с амперметром ток будет меньше, т.к. к резистору добавится сопротивление прибора.

В ветвь с амперметром попадет уже не 50% (0,5 в относительных единицах - о.е.) общего тока, а меньше. Сколько? Обозначим через х, о.е. ту часть тока, которая распределится в ветвь с амперметром, тогда можно записать следующее соотношение:

(0,5-x)/0,5≤0,02, где

0,5 - "количество тока" в ветви при отсутствии амперметра

х - "количество тока" в ветви при наличии амперметра

0.02 - о.е. (те самые "не более 2 %")

Решаем:

0,5-x≤0,01

-x≤0,01-0,5

x≥0,49

Т.е. в ветвь с амперметром распределится 49% общего тока, а в верхнюю (по схеме) ветвь 100-49=51%.

Вспомним, как вычисляются токи в параллельных ветвях при известном токе в общей части цепи:

I₁=I₀*(R₂+r)/(R₁+R₂+r) (см. рис)

(R₂+r)/(R₁+R₂+r) - вот этот коэффициент мы уже рассчитали. Он равен 0,51 (или 51% от I₀). Обозначим (R₂+r) через y, Ом, и запишем:

у/(100+y)=0,51;

y=51+0,51y;

y-0,51y=51;

0,49y=51;

y=51/0,49;

y=104,08 (Ом)

Сопротивление амперметра r, Ом равно:

r=y-100;

r=104,08-100=4,08≅4,1 Ом.

Класси́ческая тео́рия тяготе́ния Ньютона (Зако́н всемирного тяготе́ния Ньютона) — закон, описывающий гравитационное взаимодействие в рамках классической механики. Этот закон был открыт Ньютоном около 1666 года, опубликован в 1687 году в «Началах» Ньютона.

Закон гласит, что сила F гравитационного притяжения между двумя материальными точками с массами m_1 и m_2, разделёнными расстоянием r, действует вдоль соединяющей их прямой, пропорциональна обеим массам и обратно пропорциональна квадрату расстояния[1]. То есть:

{\displaystyle F=G\cdot {m_{1}\cdot m_{2} \over r^{2}}}. (1)

Здесь G — гравитационная постоянная, равная[2]: 6,67430(15)·10−11 м³/(кг·с²).