Идет игра в волейбол. игрок, осуществляющий подачу, размахивается и ударяет по мячу с силой 0, 5 н — так, что через две секунды его скорость составляет 4 м/с. сколько весит мяч?

совет: корректнее и грамотнее эту решать используя закон сохранения импульса, потому что речь идет об ударе ( о коротком взаимодействии, без учета ускорения), а не о простом взаимодействии тел.

f  ·δt = m  ·  δv

m =  f  ·δt /  δv =  0,5 н  · 2 c /  4 м/с = 0,25 кг

p = m  · g =  0,25 кг  · 9.8 м/с²  ≈ 2, 5 н

если считать, что скорость мяча во время удара была 0 м/с, то сначала находим ускорение

 

мс²

 

тогда масса мяча будет

 

f=ma

 

m=f/a

 

m=0,5/2=0,25 кг

      l₁ =50cм =0,5м                 l₂=?         ↓                   δ                                   ↓ f₁=1500н                                     f₂=20н f₁l₁ =f₂l₂ l₂ =f₁l₁ /  f₂ l₂ = 1500н×0,5м /20н = 37,5м ответ: 37,5м

Лабораторная работа 1-12 определение скорости звука в воздухе с электронного осциллографа студент цель работы: определить качественные характеристики звука; измерить скорость распространения звука. приборы и принадлежности: звуковой генератор, электронный осциллограф, лабораторная установка. теоретические основы. звук по своей сущности представляет собой волновой процесс, распространяющийся в среде в виде возмущения вещества и переносящий в различных направлениях энергию этих возмущений. самое простое описание имеет волновой процесс в форме гармонических колебаний состояния среды, распространяющихся в одном направлении. в воздухе такого рода возмущения среды представляет собой меняющиеся по гармоническому закону уплотнения и разрежения газа в направлении распространения звуковой волны. органами слуха они воспринимаются как звук определенной громкости (интенсивности) и тона (частоты). пусть некоторая частица o на оси ox (рис.1) является источником возмущений, меняющихся по гармоническому закону: ξ (0, t ) = a cos(ω ⋅ t ) . (1) эти колебания частицы в результате взаимодействия тотчас соседней частице, от нее – следующей частице и т.д. этот процесс распространения взаимодействий происходит с конечной скоростью v, вследствие чего произвольная частица на оси ox будет вовлечена в колебательное движение с запаздыванием на x время τ= ,т.е. колебания любой точки, расположенной на оси ox с такой же фазой колебаний, что и в точке o v запишутся в виде: ⎛ ω ⎞ ξ ( x, t ) = a cos⋅ ω (t − τ ) = a cos⎜ ω ⋅ t − x⎟ . (2) ⎝ v ⎠ в таком простейшем описании волнового процесса предполагается, что потерь энергии при передаче воздействий от одной частицы к другой нет, поэтому амплитуда колебаний a всех частиц среды одинакова. для описания волнового процесса распространение звука в воздухе заменим точечный источник колебаний на бесконечную плоскую мембрану, расположенную перпендикулярно оси ox в ее начале. v x = const ξ = ( 0, t ) x 0