Частица движется равнозамедленно в положительном направлении оси ох. что можно сказать о проекции ускорения на эту ось?

Вектор проекции  ускорения направлен против оси ох

Вмомент пострілу при згорянні заряду утворюється велика кількість сильно нагрітих пружних газів, які, прагнучи збільшити свій обсяг, створюють тиск на дно кулі, дно та стінки гільзи, а також на стінки ствола. розширюються порохові гази тиснуть з однаковою силою на всю поверхню займаного ними обсягу. тиск, який гази виробляють на стінки каналу ствола, викликає їх пружне розширення. тиск газів на дно кулі змушує її швидко переміщатися уздовж каналу ствола; тиск же на дно гільзи, а через неї - на затвор, систему автоматики (в автоматичному зброї) і ствольну коробку передається всьому зброї і змушує його переміщатися назад у напрямку, протилежному руху кулі, тобто тому. можна сказати, що при пострілі сили порохових газів як би ві зброю і кулю в різні боки. це рух зброї (ствола) назад під час пострілу і називається віддачею зброї.

из закона преломления

sin α₁ = n sin β₁ (n - коэффициент преломления)

sin α₂ = n sin β₂

из вычислений:

180 - φ = 360 - α₁ - α₂ - (180 - γ) ⇒ φ = α₁ + α₂ - γ

γ = β₁ + β₂

с учетом того, что всегда присутствуют аберрации, нужно их минимизировать (между φ и α зависимость нелинейная). т.е. зависимость φ от α должна быть минимальной. приравняем производную φ к нулю:

dφ = dα₁ + dα₂ ⇒ dα₁ = -dα₂

дифференцируем остальные уравнения:

dβ₁ + dβ₂ = 0

cos α₁ dα₁ = n cos β₁ dβ₁

cos α₂ dα₂ = n cos β₂ dβ₂

откуда получим следующее:

возводим в квадрат обе части и заменив углы β на α, пользуясь законом преломления, получим:

искомое равенство удовлетворяется при α₁ = α₂, что соответствует минимуму угла φ. из α₁ = α₂ следует, что  β₁ = β₂. таким образом, и выходящий лучи симметричны по отношению к граням призмы.

симметричный ход луча соответствует минимуму угла отклонения.

 

прилагаю рисунок к ходу мыслей