Іть . дуже треба. хлопчик на санях спускається з гірки висотою 20м. чому дорівнювала б швидкість саней наприкінці спуску якби механічна енергія під час спуску зберігалася.

используем закон сохранения полной механической энергии. сверху горки у него была потенциальная энергия , а внизу её она превратилась в кинетическую энегрию :

 

 

отсюда находим скорость v:

 

 

для высоты h = 20 м и ускорения силы тяжести g = 10 м/с²:

 

м/с.

А2. 0.5 Н; 1 Н.

А3. ≈ 5 Н.

А4. 0.8 Н.

Б2. а) ≈ 0.8 Н; б) ≈ 4 м/с2

; в) ≈ 2.5 м/с2 ; г) тело покоится.

Б3. 2 кг.

Б4. 16 Н; 19.6 Н; больше 19.6 Н.

Б5. a=

F

m

( cosα−μ sinα)−g.

Б6. 0.05 м.

Б7. μ=

k Δl cosα

mg−k Δlsin α

Б8. l = mg/k.

Б9. V уст=√mg /k .

Б10. крупные, т.к. a = g – kV2

/R.

Б11. 800 кг.

Б12. а) 4.9 Н; б) 5.9 Н; в) 4.9 Н; г) 3.9 Н.

Б14. 2.35 м/с2

.

Б15. 0.25.

Б16. 2.86 кг.

Б17. μ>

1−sinα

cos α

=

1

√3

.

Б18. ≈ 2.9 кН.

Б19. 120 Н.

Б20. a=g (sinα−μcos α)+

F

m

(cos α+μsin α),

Fд=mg cosα−F sinα.

Б21. a = g(μcosα – sinα).

Б22. S = Rarctgμ ≈ 29 см.

В1. tgα = μ; T min=

μ mg

√1+μ

2

.

В2. 0; 0.68 м/с2

; 22 м/с2

.

В3. Δl=m(μ g+a)

(k 1+k 2

)

k 1

k 2

.

В4. сtgα = μ; a=g (2−√1+μ

2

).

В5. вниз по плоскости с ускорением a=g

M +m

M

sin α.

В6. l=

V √U

2

+V

2

2μ g

.

В7. mg √μ

2

cos

2

α−sin2

α .

В8. а) k = k1k2/(k1 + k2); б) k = k1 + k2.

v=

G∗M/R

m\frac{v_1^2}{R}=G\frac{Mm}{R^2};m

R

v

1

2

=G

R

2

Mm

;

v_1=\sqrt{G\frac{M}{R}};v

1

=

G

R

M

;

где m — масса объекта, M — масса планеты, G — гравитационная постоянная (6,67259·10−11 м³·кг−1·с−2), v_1\,\!— первая космическая скорость, R — радиус планеты. Подставляя численные значения (для Земли M = 5,97·1024 кг, R = 6 371 км) , найдем

v_1\approx\,\!v

1

≈

7,9 км/с

Первую космическую скорость можно определить через ускорение свободного падения — так как g = GM/R², то

v1=\sqrt{gR};.v1=

gR

;.

Космические скорости могут быть вычислены и для поверхности других космических тел. Например на Луне v1 = 1,680 км/с