Земснаряд за время t = 1 мин перемещает грунт объемом v = 1000 м3. сколько энергии затрачивается на переброску 1 м3 грунта, если во время работы двигателя земснаряд развивает мощность n=5, 12 мвт.

Полное ускорение тела, движущегося по криволинейной траектории равно сумме тангенциального и нормального (центростремительного) ускорения. Тангенциальное ускорение у Вас есть. Центростремительное ускорение можно вычислить по формуле:
ac = (V^2)/R
где V - скорость тела, R - радиус кривизны траектории.
Подставляете данные из условия - находите центростремительное ускорение. Векторная сумма тангенциального и центростремительного ускорений равна полному ускорению. Так что складываете их векторно (угол между ускорениями равен 90 градусов, т. к. тангенциальное направлено по касательной к траектории, а центрстремительное по радиусу кривизны траектории) . По правилу параллелограмма - исходные векторы - это стороны параллелограмма (в Вашем случае прямоугольника) , а вектор суммы - это диагональ. Так что Вам надо найти величину диагонали прямоугольника, построенного на векторах ускорений. Это элементарная, школьная задача. Вот и вся недолга.
Успехов!

Сплошной спектр, непрерывный спектр, спектр электромагнитного излучения, распределение энергии в котором характеризуется непрерывной функцией частоты излучения [j(n)] или длины его волны [f(l), см. Спектры оптические]. Для С. с. функция (j(n) [или f(l)] слабо изменяется в достаточно широком диапазоне n (или l), в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда j(n) имеет при дискретных значениях частоты n = n1, n2, n3,... выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. В оптической области при разложении света спектральными приборами С. с. получается в виде непрерывной полосы (при визуальном наблюдении или фоторегистрации; см. рис.) или плавной кривой (при фотоэлектрической регистрации). С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с., охватывающего весь диапазон частот и характеризуемого вполне определённым спектральным распределением энергии, является спектр равновесного излучения. Он характеризуется Планка законом излучения.

 В некоторых случаях возможны наложения линейчатого спектра на сплошной.

 Например, в спектрах Солнца и звёзд на С. с. испускания могут накладываться как дискретный спектр поглощения (фраунгоферовы линии), так и дискретный спектр испускания (в частности, спектральные линии испускания атома водорода).

 Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из которых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней (к непрерывном у энергетическому спектру). Примером может служить С. с. атома водорода, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с различными значениями квантового числа n и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границы ионизации (свободносвязанные переходы, см. рис. 1, б в ст. Атом); в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное), в испускании — рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное). При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискретных уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы).

 С. с. могут получаться для многоатомных молекул при переходах между совокупностями близких дискретных уровней энергии в результате наложения очень большого числа спектральных линий, имеющих конечную ширину. При недостаточной разрешающей применяемых спектральных приборов могут получаться кажущиеся С. с., в которых линейчатая или полосатая структуры спектров сливаются в С. с.