Лабораторная работа № 8 Тема: «Проверка закона сохранения механической энергии» Цель работы: проверить закон сохранения механической энергии. Оборудование: 2 штатива, динамометр, лоток для пуска шарика, шарик, нить, копирка, весы, разновесы, линейка. Ход работы: 1) Измеряем массу шарика (43г) 2) Собираем установку: Укрепляем на штативах лоток и динамометр на одинаковой высоте (h=30см) от поверхности стола. Нить длиной l>h одним концом привяжите к крючку динамометра, а другим – к шару. Расстояние между штативами должно быть таким чтобы шар находился на самом краю горизонтальной части лотка при недеформированной пружине динамометра и, по возможности, горизонтальном положении ненатянутой нити. 3) В предполагаемом месте падения шара закрепите лист белой бумаги и сверху – лист копировальной бумаги. Отведите шар так, чтобы показания динамометра стали Fy=2, 0H. Отпустите шар и отметьте место падения его на столе по метке на листе бумаги. Опыт проведите пять раз. Измерьте дальность полёта lшара во всех пяти опытах. 4) Измерьте линейкой абсолютную деформацию пружины xпри силе упругости Fy=2, 0H и высоту h. Измерения повторите 3 раза результаты измерений занесите в таблицу. № опыта m, кг h, м l, м x, м 1 0, 043 0, 3 0, 25 0.045 2 0, 27 0.046 3 0, 245 0.045 4 0, 3 - 5 0, 245 - Среднее 5) Вычислить среднее значение m, h, l, x. 6) Подставим средние значения m, h, l, xв формулу и проверим выполнение закона сохранения энергии. Вывод к работе

Снелля закон преломления – закон преломления светового луча на границе двух прозрачных сред утверждает, что при любом угле α падения луча на границу отношение sin α/sin β является постоянной величиной (β – угол преломления). Установлен В. Снеллиусом около 1620 и Р. Декартом в 1637. Открытие Снеллиусом закона преломления позволило завершить построение основ геометрической оптики и сформулировать Ферма принцип. На основе закона преломления Снеллиуса стало возможным ввести понятие преломления показателя (ПП) среды, с использованием которого закон записывается в виде:

,

где n1 и n2 – показатели преломления 1–й и 2–й по ходу луча сред.

Преломление светового луча на границе двух сред

Рис.1

Согласно закону преломления Снеллиуса, преломленный луч лежит в плоскости падения, причем отношение синуса угла падения α (рис.1) к синусу угла преломления β для рассматриваемых сред зависит только от длины световой волны, но не зависит от угла падения, т.е.

.(1)

Постоянная величина n21 называется относительным показателем или коэффициентом преломления второй среды относительно первой. Показатель преломления среды относительно вакуума называют абсолютным показателем (коэффициентом) преломления этой среды. Его будем обозначать через n, снабжая эту букву, если требуется, соответствующими индексами. Например, n1 – показатель преломления первой, а n2 – второй среды. Ради краткости величину n обычно называют просто показателем (коэффициентом) преломления среды, т.е. опускают прилагательное «абсолютный».

Относительный показатель преломления n12 выражаются через абсолютные показатели n1 и n2 соотношением

. (2)

Это соотношение можно получить путем предельного перехода. Пусть световой луч падает из вакуума на плоскопараллельную пластинку с показателем преломления n1 , а затем попадает на среду с показателем преломления n2 (рис.2).

Снелля закон преломления – закон преломления светового луча на границе двух прозрачных сред утверждает, что при любом угле α падения луча на границу отношение sin α/sin β является постоянной величиной (β – угол преломления). Установлен В. Снеллиусом около 1620 и Р. Декартом в 1637. Открытие Снеллиусом закона преломления позволило завершить построение основ геометрической оптики и сформулировать Ферма принцип. На основе закона преломления Снеллиуса стало возможным ввести понятие преломления показателя (ПП) среды, с использованием которого закон записывается в виде:

,

где n1 и n2 – показатели преломления 1–й и 2–й по ходу луча сред.

Преломление светового луча на границе двух сред

Рис.1

Согласно закону преломления Снеллиуса, преломленный луч лежит в плоскости падения, причем отношение синуса угла падения α (рис.1) к синусу угла преломления β для рассматриваемых сред зависит только от длины световой волны, но не зависит от угла падения, т.е.

.(1)

Постоянная величина n21 называется относительным показателем или коэффициентом преломления второй среды относительно первой. Показатель преломления среды относительно вакуума называют абсолютным показателем (коэффициентом) преломления этой среды. Его будем обозначать через n, снабжая эту букву, если требуется, соответствующими индексами. Например, n1 – показатель преломления первой, а n2 – второй среды. Ради краткости величину n обычно называют просто показателем (коэффициентом) преломления среды, т.е. опускают прилагательное «абсолютный».

Относительный показатель преломления n12 выражаются через абсолютные показатели n1 и n2 соотношением

. (2)

Это соотношение можно получить путем предельного перехода. Пусть световой луч падает из вакуума на плоскопараллельную пластинку с показателем преломления n1 , а затем попадает на среду с показателем преломления n2 (рис.2).