18: 05 для равномерного поднятия с подвижного блока тела массой 100 кг прилагается сила: а)980н б)890н в)940н 18: 06 г)490н почему?

считаем силу p= gm = 9,8 * 100= 980 h

но подвижный блок дает выигрыш в силе в 2 раза

поэтому 980/2= 490 н

продвижный блок даёт выигрыш в силе в 2 раза

обозначим силы

сила, с которой будет подниматься тело обозначим как f(1)

сила, с поднимает человек обозначим как f(2)

f(2) = f1/2 (как я выше говорил, подвижный блок даёт выигрыш в силе в 2 раза)

f(1) = mg = 100 кг * 9.8 н/кг = 980 н

теперь находим f(2)

f(2) = 980 h/ 2 = 490 h

ответ: для равномерного поднятия тела с подвижного блока нужно приложить силу 490 н(г)

Математи́ческая фи́зика — теория математических моделей физических явлений. Она относится к математическим наукам; критерий истины в ней — математическое доказательство. Однако, в отличие от чисто математических наук, в математической физике исследуются физические задачи на математическом уровне, а результаты представляются в виде теорем, графиков, таблиц и т. д. и получают физическую интерпретацию. При таком широком понимании математической физики к ней следует относить и такие разделы механики, как теоретическая механика, гидродинамика и теория упругости. Редакционная коллегия журнала Journal of Mathematical Physics определяет математическую физику как «применение математики к физическим задачам и разработка математических методов, подходящих для таких приложений и для формулировок физических теорий»[1].

Близким понятием является теоретическая физика, которая разрабатывает новые математические модели для явлений, удовлетворительных моделей которых пока не построено, и иногда жертвует математической строгостью методов и моделей, в то время как математическая физика обычно формулирует и глубоко исследует уже построенные модели на математическом уровне строгости.

Объяснение:

Поскольку свободный нейтрон - нестабильная частица, то необходимы внешние, т.е. не зависящие от нейтронного поля, источники нейтронов.

1) Источники на основе (α,n) реакции. Излучателями α-частиц в источниках данного типа являются радионуклиды, имеющие сравнительно высокую удельную α-активность. К ним относятся нуклиды: 210Po (T1/2=138,4 дня), 226Ra (T1/2=1622 года), 227Ac (T1/2=22 года), 238Pu (T1/2=86,4 года), 239Pu (T1/2=24360 лет), 241Am (T1/2=458 лет), 242Cm (T1/2=162,7 дня), 244Cm (T1/2=18,4 года).

Реакция (α,n) может происходить только в том случае, если:

· Кинетическая энергия α-частицы выше кулоновского барьера ядра-мишени;

· Энергия возбуждения составного ядра, получившегося после захвата α-частицы ядром-мишенью, больше, чем энергия связи нейтрона в этом составном ядре.

Поэтому в качестве ядра-мишени используют легкие ядра, имеющие малый заряд ядра и, следовательно, низкий кулоновский барьер.

Например, реакция на ядре Be:

4He+9Be->13C*->12C+n+5,704 МэВ

Если требуется стабильный во времени источник, то его основой может стать радий или плутоний. Однако, недостатком радиевых источников излучения нейтронов является большая интенсивность γ-излучения радия и продуктов его распада. Плутоний испускает гораздо меньше γ-квантов. Когда необходим источник, практически не излучающий γ-квантов, используют Po-Be. Однако Po имеет сравнительно малый период полураспада, поэтому с таким источником нельзя проводить длительных измерений, не внося поправку на распад полония.

Методы изготовления источников на основе (α,n)-реакции сравнительно но требуют тщательного перемешивания используемых веществ (ядра-излучатели и ядра-мишени) и тщательной герметизации.

2) Источники на основе (γ,n) реакции. Реакция (γ,n), или фотонейтронная, может происходить в том случае, если энергия γ-квантов выше, чем энергия связи нейтрона в ядре-мишени. Обычно энергия γ-квантов, испускаемых радиоактивными веществами, не превышает 3-4 МэВ. Соответствующие реакции можно записать следующим образом изготовления источников данного весьма ампулу с γ-радиоактивным веществом помещают в заготовку из металлического бериллия, либо в сосуд с тяжелой водой.

Фотонейтронные источники имеют следующие недостатки: большую интенсивность γ-излучения, значительные геометрические размеры и очень малый период полураспада. Кроме того выход нейтронов на 1 Ки излучения на несколько порядков ниже, чем в источниках на основе (α,n)-реакции.

3) Источники на основе (p,n) реакции. Реакции (p,n) являются экзотермическими и пороговыми. При бомбардировке тонких мишеней протонами с энергией, несколько превышающей порог реакции, имеется возможность получить монохроматический источник нейтронов. Наиболее широкое рас получили две реакции:

3H+1H->3He+n (Епор=1,019 МэВ)

7Li+1H->7Be+n (Епор=1,88 МэВ)

При осуществлении этих реакций источником монохроматических протонов обычно является генератор Ван-де-Граафа. Использование приведенных реакций позволяет получать нейтроны с энергией от десятков килоэлектронвольт до нескольких мегаэлектронвольт с выходом около 106 - 107 нейтр./с на 1 мкА тока протонов.

4) Источники на основе реакций синтеза. Эти реакции – эндотермические и отличаются относительно высоким выходом нейтронов. Для основных реакций синтеза

2H+2H->3He+n+3,28 МэВ

3H+2H->4He+n+17,6 МэВ

Сравнительно высокий выход нейтронов уже достигается при энергии дейтонов около 100 кэВ. В качестве мишеней обычно используются циркониевые подложки, адсорбированный газообразный дейтерий или тритий. Установки, на которых получают нейтроны по приведенным выше реакциям, называются нейтронными генераторами. Энергия ускоренных ионов дейтерия колеблется в пределах от нескольких десятков до нескольких сотен килиэлектронвольт. Эти установки сравнительно дешевы, компактны и удобны в эксплуатации. Выход нейтронов в первой реакции достигает порядка 106 нейтр./(с×мкА), а во второй – в сотни раз больше. Таким образом нейтронный генератор с дейтонным током может генерировать до 108-1010 нейтр./с в зависимости от типа реакции.

5) Ядерная реакция деления, как источник нейтронов.

Объяснение: