Найдите массу золотого бруска длиной 8 см, шириной 4 см, толщиной 2 см.при вычислениях принять, что золото плотнее воды в 19, 3 раза

A=8 см                                 ρ = m/V;   V=a b c= 8*4*2 = 64 cм³;
b=4 см                                 m = ρ V;   m=19,3*64=1235,2 г.
c=2 см                                  ответ: m=1235,2 г.
ρ=19,3*1 г/ см³

m-?

Одноимённые полюса отталкиваются друг от друга, а разноименные - притягиваются. А это значит, что необходимо воспользоваться другим магнитом, у которого полюса определены и помечены разным цветом. Если полюса магнитов отталкиваются при сближении, то они одинаковы, если притягиваются – то разные. Как определить полярность магнита с других когда нет подходящего магнита? Возьмите компас и после того, как стрелка установится в магнитном поле Земли, медленно поднесите прибор к одной из сторон магнита. Северная стрелка (синяя) будет указывать на южный полюс магнита, южная (красная) – на северный и обычный телевизор. Поднесите магнит к телевизору в момент, когда перед началом или концом трансляции передается сетка для настройки. Если часть сетки после этого сместится в сторону магнита, то его поле отрицательное, если сместится от магнита – положительное. Еще один подвесить магнит на веревочку в месте, где рядом нет предметов из металла. Магнит расположится согласно полюсам Земли: северный полюс укажет на север, а южный – на юг.

Теорема о циркуляции магнитного поля — одна из фундаментальных теорем классической электродинамики, сформулированная Андре Мари Ампером в 1826 году. В 1861 году Джеймс Максвелл снова вывел эту теорему, опираясь на аналогии с гидродинамикой, и обобщил ее (см. ниже). Уравнение, представляющее собой содержание теоремы в этом обобщенном виде, входит в число уравнений Максвелла. (Для случая постоянных электрических полей — то есть в принципе в магнитостатике — верна теорема в первоначальном виде, сформулированном Ампером и приведенном в статье первым; для общего случая правая часть должна быть дополнена членом с производной напряженности электрического поля по времени — см. ниже). Теорема гласит[1]: Циркуляция магнитного поля постоянных токов по всякому замкнутому контуру пропорциональна сумме сил токов, пронизывающих контур циркуляции. Эта теорема, особенно в иностранной или переводной литературе, называется также теоремой Ампера или законом Ампера о циркуляции (англ. Ampère’s circuital law). Последнее название подразумевает рассмотрение закона Ампера в качестве более фундаментального утверждения, чем закон Био — Савара — Лапласа, который в свою очередь рассматривается уже в качестве следствия (что, в целом, соответствует современному варианту построения электродинамики). Для общего случая (классической) электродинамики формула должна быть дополнена в правой части членом, содержащим производную по времени от электрического поля (см. уравнения Максвелла, а также параграф «Обобщение» ниже). В таком дополненном виде она представляет собой четвёртое уравнение Максвелла в интегральной форме.