Электрон движется по окружности в однородном магнитном полес напряженностью Н=5-10^5 А/м. Определить частоту обращения электрона.​

Объяснение:

Решение.

Для решения задачи необходимы m – масса электрона, m = 9,1∙10-31 кг, е – модуль заряда электрона, е = 1,6∙10-19 Кл, μ0 = 4∙π∙10-7 Гн/м – магнитная постоянная, μ = 1.

На электрон действует сила Лоренца, и сила Лоренца является центростремительной силой:

FL=e⋅B⋅υ⋅sinα, sinα=1   (1), FL=m⋅a   (2), a=4⋅π2⋅ν2⋅R   (3), υ=2⋅π⋅ν⋅R   (4), e⋅B⋅2⋅π⋅ν⋅R=m⋅4⋅π2⋅ν2⋅R , ν=e⋅B2⋅π⋅m  (5).B=μ⋅μ0⋅H   (6). ν=e⋅μ⋅μ0⋅H2⋅π⋅m   (7).ν=1,6⋅10−19⋅4⋅π⋅10−7⋅5⋅1032⋅π⋅9,1⋅10−31=1,75⋅108.

ν = 1,75∙108 с-1.

Изначально сила натяжения нити равна силе тяжести, действующая на первый шарик N = mg. При поднесении точно под первый шарик заряда в -5мкКл шарики начинают взаимодействовать. Так как заряды разноименные, то сила, действующая со стороны второго шарика на первый направлена вниз. И теперь сила натяжения становится больше на силу кулоновского взаимодействия, т.е. на F = k|q1||q2|/L^2, где k=const

Итого сила натяжения Т = N + F = mg + k|q1||q2|/L^2

Подставим числа, переведя все данные в систему СИ

Т = 0,036*10 + 9*10^9 *5*6*10^-12/0,25 = 0,36 + 270*10^-3/0,25 = 0,36+1,08

T = 1,44 Н

Объяснение:

Линейчатый спектр электромагнитного излучения в оптическом диапазоне представляет собой ряд параллельных цветных линий или полос.

СПЛОШНОЙ СПЕКТР (непрерывный спектр) - спектр эл--магн. излучения, распределение энергии в к-ром характеризуется непрерывной ф-цией частоты v излучения - i8063-9.jpg - или длины его волны  - функцией  (см. Спектры оптические ).Для С.   слабо изменяется в достаточно широком диапазоне v , в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда  имеет при дискретных значениях частоты v = vl, v2, v3, ..выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. В оптич. области при разложении света спектральными приборами С. с. получается в виде непрерывной полосы (при визуальном наблюдении или фоторегистрации) или плавной кривой (при фотоэлектрич. регистрации) . С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с. , охватывающего весь диапазон частот и характеризуемого спектральным распределением энергии, описываемым Планка законом излучения, служит спектр излучения абсолютно чёрного тела.

В нек-рых случаях возможны наложения линейчатого спектра на сплошной. Напр. , в спектрах Солнца и звёзд на С. с. испускания могут накладываться как дискретный спектр поглощения (фраунгоферовы линии ),так и дискретный спектр испускания (в частности, спектральные линии испускания атома Н) .

Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из к-рых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней. Примером может служить С. с. атома Н, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с разл. значениями гл. квантового числа п и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границ ионизации (свободно-связанные переходы) ; в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное) , в испускании - рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное) . При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы) , также возникают С. с. , соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискретных уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы).