При равномерном изменении магнитного потока от 1 до 0, 4 вб в контуре возникла эдс индукции 1, 2 в. найдите время изменения магнитного потока, а так же силу индукционного тока, если сопротивление контура 0, 24 ом.

e(эдс)=ф/t

t=ф/e

t=1/2 c

i=e/r

i=2.08 а

Плавлениенет такого твердого тела, которое сколько угодно противостояло бы повышению температуры. рано или поздно твердый кусочек превращается в жидкость; правый, в некоторых случаях нам не удастся добраться до температуры плавления - может произойти разложение.по мере возрастания температуры молекулы движутся все интенсивн. наконец, наступает такой момент, когда поддержание порядка "среди сильно "раскачавшихся" молекул становится невозможным. твердое тело плавится. самой высокой температурой плавления обладает вольфрам: 3380°с. золото плавится при 1063°с, железо -при 1539°с. впрочем, есть и легкоплавкие металлы. ртуть, как хорошо известно, плавится уже при температуре -39°с. органические вещества не имеют высоких температур плавления. нафталин плавится при 80°с, толуол- при -94,5°с.измерить температуру плавления тела, в особенности если плавится в интервале температур, которые измеряют обычным термометром, совсем нетрудно.

Вираз (1.4) є основним рівнянням кінетичної теорії газів. За цим

рівнянням тиск газу, який зумовлений ударами молекул об стінку в їхньому

хаотичному русі, чисельно дорівнює двом третинам середньої кінетичної

енергії теплового руху молекул, що містяться в одиничному об’ємі.

Оскільки концентрація

N

n

V



, то

2

3

PV N  

. Якщо кількість молекул

дорівнює числу Авогадро

NA

, то

2

.

3

PV N  A  

Зіставивши це рівняння з виразом (1.2), матимемо

2

.

3

N RT A

 

Звідси

3 3

,

2 2 A

R

T kT

N

  

(1.5)

де

k – стала Больцмана (

23 k 1,38 10 Дж/К 

 

).

Об’єднуючи рівняння (1.4) та (1.5) отримуємо

P nkT  .

Закон Бойля-Маріотта. Для будь-якої маси газу при сталій

температурі тиск змінюється обернено пропорційно до його об’єму

const P

V

 або

PV const 

.

Залежність

P f V  ( )

при

T const 

зображується гіперболою, яка називається

ізотермою.

7

Закон Гей-Люссака. Об’єм сталої маси ідеального газу при ізобарному

нагріванні

P const  

збільшується прямо пропорційно до його абсолютної

температури

V

const

T



а