Как изменится жесткость пружины, если ее длину уменьшить на одну треть?

Жесткость не изменится, т.к жесткость не зависит от длины пружины

Для любой точки внутри проводника напряженность    результирующего поля равна сумме напряженности поля кулоновских сил и поля сторонних сил    . подставляя в (17.6), получим умножим скалярно обе части на вектор    , численно равный элементу    длины проводника и направленный по касательной к проводнику в ту же сторону, что и вектор плотности тока  так как скалярное произведение по направлению векторов    и    , равно произведению их модулей, то это равенство можно переписать в виде с учетом  интегрируя по длине проводника    от сечения 1 до некоторого сечения 2 и учитывая, что сила тока во всех сечениях проводника одинакова, получаем (17.7) интеграл    численно равен работе, совершаемой кулоновскими силами при перенесении единичного положительного заряда с точки 1 в точку 2. в электростатике было показано, что таким образом,где    и    - значение потенциала в т.1 и т.2. интеграл, содержащий вектор    напряженности поля, сторонних сил, представляет собой эдс    , действующей на участке 1-2 (17.9)интеграл (17.10)равен сопротивлению участка цепи 1-2.подставляя (17.10), (17.9) и (17.8) в (17.7), окончательно получим (17.11)последнее уравнение выражает собой закон ома в интегральной форме для участка цепи, содержащего эдс и формулируется следующим образом: падение напряжения на участке цепи равно сумме падений электрического потенциала на этом участке и эдс всех источников электрической энергии, включённых на участке. при замкнутой внешней цепи сумма падений электрических потенциалов и эдс источника равна сумме падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника и во всей внешней цепи  где    или    отсюда (17.12)

Закон ома в дифференциальной форме   — закон, определяющий связь между электродвижущей силой источника или напряжением с силой тока и сопротивлением проводника.     вывод формулы закона ома в дифференциальной формепредположим, что напряженность поля не изменяется. тогда под действием поля электрон получит постоянное ускорение равное     к концу пробега скорость движения достигнет значения     тут t — среднее время между двумя последовательными соударениями электрона с ионами решетки. друде не учитывал распределение электронов по скоростям и приписывал всем электронам одинаковое значение средней скорости. в этом приближении          скорость изменяется за время пробега линейно. поэтому ее среднее (за пробег) значение равно половине максимального     полученную формулу подставим в     и у нас получилось   в формуле мы использовали :   — вектор плотности тока   — удельная проводимость   — вектор напряжённости электрического поля   — среднее значение длины свободного пробега   — скорость теплового движения электронов