Теплоход рассчитан на 850 пассажиров и 25 членов команды.каждая спасательная шлюпка может вместить 80 человек.какое наименьшее число шлюпок должно быть на теплоходе, чтобы в случае необходимости в них можно было разместить всех пассажиров и всех членов команды?

1)  850  +  25  =  875 2)  875 :   80  =  10.9375 ответ:   11  шлюпок

23.12.20 :: 13:04:19 Выбор языка:

Russian

Добро Гость выберите Вход или Регистрация

В ПАТЕНТОВАНИИ СТАТЬИ И ПУБЛИКАЦИИ Научно-техническая библиотекаНаучно-техническая библиотека SciTecLibrary Правила форума

Отправить

Научно-технический форум SciTecLibrary › Точные науки и дисциплины › Дебаты по Теории Относительности Эйнштейна › Неинвариантность Уравнений Максвелла

(Модераторы: peregoudovd, kkdil, E-Eater)

‹ Предыдущая тема | Следующая тема ›

Страниц: 1 2 3 4 ... 6Послать Тему Печать

Неинвариантность Уравнений Максвелла (Прочитано 14867 раз)

meandr

Ветеран форума

***

Вне Форума

Сообщений: 3827

КОСМОполит

Re: Неинвариантность Уравнений Максвелла

ответ #50 - 21.02.17 :: 12:42:22 pop писал(а) 21.02.17 :: 10:15:30:

ответьте ещё раз. Если на опыте измерены величины, которые при подстановке в уравнение дают истинность уравнения, то какие могут быть "трактовки"?

Если в это же уравнение ввести коэффициент в одно из ненулевых слагаемых, то уравнение не останется истинным. И никакими "трактовками" это не исправить.

Отвечу еще раз - первый на этой странице и последний, если не поймете (что скорее всего).

1. В уравнении напряженности (9) п.600 Трактата, составленном для ОБЩЕГО случая движущейся системы, предусмотрен "составной" скалярный потенциал

$\psi+\psi'$

где $\psi$ - обычный статический "кулоновский" потенциал - "собственный" потенциал поля заряда

$\psi'=\vec v \vec A$ - конвективный кинетический потенциал.

...

В современных обозначениях уравнение напряженности (9) в Трактате Максвелла

$\vec E=-\nabla\varphi-\nabla(\vec v \vec A)-\frac{\partial \vec A}{\partial t}$.

Это уравнение не во всех случаях адекватно опытам.

Поэтому

2. В современной ортодоксально-релятивистской теории используется раннее эфирное уравнение напряженности БЕЗ явного разбиения скалярного потенциала на "собственный" и конвективный потенциалы

$\vec E=-\nabla\varphi-\frac{\partial \vec A}{\partial t}$,

хотя наличие такого разделения с конвективным потенциалом неявно подразумевается преобразованиями Лоренца для потенциалов

В таком виде уравнения становятся адекватными опытам - но только в релятивистской трактовке понятий пространства и времени.

3. В классическом представлении пространства и времени уравнение Трактата с наличием конвективного потенциала становится адекватным только с коэффициентом 1/2 и определении вмп А как импульса движущегося поля "собственного" потенциала $\vec A=\varphi \vec v/c^2$

можно доказать несколькими способами.

1) по т. фалеса: если параллельные прямые отсекают на одной стороне угла равные отрезки, то они отсекают равные отрезки и на второй стороне угла.

параллельные прямые de и ac отсекают равные отрезки на стороне ab угла abc, т.е. ad = db. значит на стороне bc они отсекают также равные отрезки be = ec.

2) из подобия треугольников. так как de ║ ac, то δabc подобен δdbe по двум углам: ∠b общий, ∠bde = ∠bac как соответствующие при de ║ ac и секущей ab. так как по условию ad = db, то bd/ab = 1/2. коэффициент подобия k = 1/2. ⇒ be/bc = 1/2, ⇒ bc = 2*be,   тч. e является серединой отрезка вс.

3) проведем прямые bo ║ac и on║ab.

dbon параллелограмм, так как его противолежащие стороны параллельны. ⇒ db = eo. aden параллелограмм, так как его противолежащие стороны параллельны,   так как ad=db, то ne=eo.

δbeo = δnec по второму признаку: ∠beo = nec вертикальные, ∠boe = ∠enc внутренние накрест лежащие при bo ║ac и секущей on. oe = en. из равенства треугольников следует be=ec. ( так доказывается т. фалеса)